L 'effet pho toréfrac tif
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6.4.1.5 Transfert d'information.
Le faisceau 4 corresDond à la diffraction du faisceau 1 sur le réseau Dhotoréfractif. La
structure spatiale de 4' est donc celle du conjugué de 3 mais sa structure temporelle est celle
de 1. I1 en est de même pour 2 et 3. Cette propriété permet donc d'envoyer de l'information
temporelle véhiculée par 1 vers la source de l'onde 3; elle est à la base de nombreux
dispositifs d'interconnexion [ 1331.
6.4.1.6 Influence de la coma Dhotoréfractive
Nous avons souligné le fait que le miroir à double conjugaison de phase démarre sur la
lumière diffusée. La conjugaison de phase est donc en compétition avec le phénomène de
coma photoréfractive. Des résolutions numériques [113, 1411 ont montré qu'un gain
photoréfractif trop fort diminue l'efficacité de diffraction du miroir au détriment de la coma.
Un produit rZ optimum existe donc.
Cette lumière diffusée étant à l'origine des oscillations, l'état stationnaire est atteint
d'autant plus vite que la quantité de lumière diffusée est importante. Un faisceau externe peut
jouer le rôle de cette lumière diffusée afin de diminuer le temps de réponse [142, 1431.
6.4.1.7 Dégénérescence conique
Pour décrire le fonctionnement du miroir à double conjugaison de phase, nous avons raisonné
dans un plan, celui de la figure 28. En fait, rien ne restreint les vecteurs d'onde à rester dans
ce plan. La condition de Bragg offre en effet une dégénérescence conique (paragraphe 4.2.2).
En reprenant notre raisonnement en onde plane, nous nous apercevons, voir figure 29, qu'une
multitude de couples (k,, k,) vérifient la condition (6.24). Les ondes correspondantes peuvent
donc exister. Ces vecteurs d'onde définissent deux cônes d'origine O et O' et dont la base est
le cercle de la figure 29. Pour ces solutions hors du plan ( x , z ) , les ondes 2 et 4 ne sont pas les
conjuguées en phase des ondes 1 et 3.
Différentes techniques existent pour lever cette dégénérescence conique et éliminer ainsi
toutes les ondes hormis les ondes conjuguées. L'une consiste à ne pas utiliser des ondes
planes incidentes mais des ondes portant de très fortes aberrations [144, 1451. Dans une
seconde méthode [146, 1471, on contraint toutes les ondes à rester dans le plan ( x , z ) à l'aide
d'optiques cylindriques. Une solution plus compliquée consiste à faire intervenir deux
échantillons séparés par un composant optique [ 1481.
Figure 29 : Dégénérescence conique dans le miroir à double conjugaison de phase. Deux couples de vecteurs
d'onde en grisé sont solutions de (6.24) sans pour autant représenter des ondes conjuguées en phase de 1 et 3.
6.4.2 Miroirs auto-pompés à miroirs externes
6.4.2.1 Miroirs à boucle externe en anneau
De nombreux autres miroirs à conjugaison de phase autopompés existent. Celui représenté sur
la figure 30, le miroir en anneau, est dérivé du miroir à double conjugaison de phase que nous
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6.4.1.5 Transfert d'information.
Le faisceau 4 corresDond à la diffraction du faisceau 1 sur le réseau Dhotoréfractif. La
structure spatiale de 4' est donc celle du conjugué de 3 mais sa structure temporelle est celle
de 1. I1 en est de même pour 2 et 3. Cette propriété permet donc d'envoyer de l'information
temporelle véhiculée par 1 vers la source de l'onde 3; elle est à la base de nombreux
dispositifs d'interconnexion [ 1331.
6.4.1.6 Influence de la coma Dhotoréfractive
Nous avons souligné le fait que le miroir à double conjugaison de phase démarre sur la
lumière diffusée. La conjugaison de phase est donc en compétition avec le phénomène de
coma photoréfractive. Des résolutions numériques [113, 1411 ont montré qu'un gain
photoréfractif trop fort diminue l'efficacité de diffraction du miroir au détriment de la coma.
Un produit rZ optimum existe donc.
Cette lumière diffusée étant à l'origine des oscillations, l'état stationnaire est atteint
d'autant plus vite que la quantité de lumière diffusée est importante. Un faisceau externe peut
jouer le rôle de cette lumière diffusée afin de diminuer le temps de réponse [142, 1431.
6.4.1.7 Dégénérescence conique
Pour décrire le fonctionnement du miroir à double conjugaison de phase, nous avons raisonné
dans un plan, celui de la figure 28. En fait, rien ne restreint les vecteurs d'onde à rester dans
ce plan. La condition de Bragg offre en effet une dégénérescence conique (paragraphe 4.2.2).
En reprenant notre raisonnement en onde plane, nous nous apercevons, voir figure 29, qu'une
multitude de couples (k,, k,) vérifient la condition (6.24). Les ondes correspondantes peuvent
donc exister. Ces vecteurs d'onde définissent deux cônes d'origine O et O' et dont la base est
le cercle de la figure 29. Pour ces solutions hors du plan ( x , z ) , les ondes 2 et 4 ne sont pas les
conjuguées en phase des ondes 1 et 3.
Différentes techniques existent pour lever cette dégénérescence conique et éliminer ainsi
toutes les ondes hormis les ondes conjuguées. L'une consiste à ne pas utiliser des ondes
planes incidentes mais des ondes portant de très fortes aberrations [144, 1451. Dans une
seconde méthode [146, 1471, on contraint toutes les ondes à rester dans le plan ( x , z ) à l'aide
d'optiques cylindriques. Une solution plus compliquée consiste à faire intervenir deux
échantillons séparés par un composant optique [ 1481.
Figure 29 : Dégénérescence conique dans le miroir à double conjugaison de phase. Deux couples de vecteurs
d'onde en grisé sont solutions de (6.24) sans pour autant représenter des ondes conjuguées en phase de 1 et 3.
6.4.2 Miroirs auto-pompés à miroirs externes
6.4.2.1 Miroirs à boucle externe en anneau
De nombreux autres miroirs à conjugaison de phase autopompés existent. Celui représenté sur
la figure 30, le miroir en anneau, est dérivé du miroir à double conjugaison de phase que nous