290
G. Pauliat et G. Roosen
Le produit (êi'ê,) c
: est réel pour des ondes propres polarisées linéairement. Dans un
matériau qui présente de l'activité optique, ce produit est encore généralement réel comme
nous le montrerons sur des exemples dans le paragraphe 7.6. Pour alléger quelque peu
l'écriture des équations et simplifier les discussions, nous allons continuer à considérer que ce
produit est réel. À partir de maintenant nous allons donc confondre l'angle cp" avec cp et g'
avec g.
Dans la littérature, on trouve également le gain défini avec le facteur l/cos 8. I1 faut donc
faire attention à la définition utilisée. Le signe de r dépend du signe de cf sin cp. I1 peut
donc être changé par "rotation" du matériau et des polarisations des ondes.
On aurait également pu écrire les équations couplées dans le cas d'un réseau de
polarisation induit par effet photovoltaïque (voir paragraphe 2.7.2). I1 est immédiat de
montrer, en utilisant l'expression du champ (2.104) au lieu de (5.2), que le gain photoréfractif
s'obtient simplement en remplaçant ê*' ê E,, par E: et sin p par 1 dans la définition (5.9).
L'équation (5.8) se résout par exemple en remarquant que a ln(ZR/Zs)/d z = r/cosO et
( s R 1
que din( Z, + I,)/& = -a/cos 8 . Nous trouvons :
(5.10)
L'analyse de ces résultats nous remontre, conformément à ce que nous avions annoncé
dans le paragraphe 5.2.1, que le sens du transfert d'énergie ne dépend pas des intensités
relatives des deux faisceaux. I1 peut aussi bien s'effectuer du faisceau le plus intense vers le
plus faible que le contraire. I1 ne dépend que du signe du gain photoréfractif r (équation
(5.9)). I1 est contrôlé expérimentalement en agissant sur les polarisations ou sur l'orientation
du matériau. Si sin a, = +1 alors le transfert d'énergie est optimal.
Lorsque ~ ~ ( 0 )
<< z,(o) et e-l'7'core Z, (O) << I,(O), on trouve l'amplification relative :
Z,(z)/Z,(O)
= e ( - r - a ) 7 / c o s s .
(5.11)
Le taux de modulation de la figure d'interférence n'intervient plus dans l'amplification
relative. Ceci est extrêmement important dans les applications. En effet on peut toujours
modifier la vitesse d'inscription du réseau photoréfractif en modifiant l'intensité du faisceau
de référence sans modifier le facteur d'amplification.
5.2.3.2 Modification de la phase
Avec la définition de g donnée par l'équation (5.9), le système (5.6) se réécrit sous la forme :
La résolution est immédiate
(5.12)
(5.13)
G. Pauliat et G. Roosen
Le produit (êi'ê,) c
: est réel pour des ondes propres polarisées linéairement. Dans un
matériau qui présente de l'activité optique, ce produit est encore généralement réel comme
nous le montrerons sur des exemples dans le paragraphe 7.6. Pour alléger quelque peu
l'écriture des équations et simplifier les discussions, nous allons continuer à considérer que ce
produit est réel. À partir de maintenant nous allons donc confondre l'angle cp" avec cp et g'
avec g.
Dans la littérature, on trouve également le gain défini avec le facteur l/cos 8. I1 faut donc
faire attention à la définition utilisée. Le signe de r dépend du signe de cf sin cp. I1 peut
donc être changé par "rotation" du matériau et des polarisations des ondes.
On aurait également pu écrire les équations couplées dans le cas d'un réseau de
polarisation induit par effet photovoltaïque (voir paragraphe 2.7.2). I1 est immédiat de
montrer, en utilisant l'expression du champ (2.104) au lieu de (5.2), que le gain photoréfractif
s'obtient simplement en remplaçant ê*' ê E,, par E: et sin p par 1 dans la définition (5.9).
L'équation (5.8) se résout par exemple en remarquant que a ln(ZR/Zs)/d z = r/cosO et
( s R 1
que din( Z, + I,)/& = -a/cos 8 . Nous trouvons :
(5.10)
L'analyse de ces résultats nous remontre, conformément à ce que nous avions annoncé
dans le paragraphe 5.2.1, que le sens du transfert d'énergie ne dépend pas des intensités
relatives des deux faisceaux. I1 peut aussi bien s'effectuer du faisceau le plus intense vers le
plus faible que le contraire. I1 ne dépend que du signe du gain photoréfractif r (équation
(5.9)). I1 est contrôlé expérimentalement en agissant sur les polarisations ou sur l'orientation
du matériau. Si sin a, = +1 alors le transfert d'énergie est optimal.
Lorsque ~ ~ ( 0 )
<< z,(o) et e-l'7'core Z, (O) << I,(O), on trouve l'amplification relative :
Z,(z)/Z,(O)
= e ( - r - a ) 7 / c o s s .
(5.11)
Le taux de modulation de la figure d'interférence n'intervient plus dans l'amplification
relative. Ceci est extrêmement important dans les applications. En effet on peut toujours
modifier la vitesse d'inscription du réseau photoréfractif en modifiant l'intensité du faisceau
de référence sans modifier le facteur d'amplification.
5.2.3.2 Modification de la phase
Avec la définition de g donnée par l'équation (5.9), le système (5.6) se réécrit sous la forme :
La résolution est immédiate
(5.12)
(5.13)