Effets non linéaires en optique guidée
181
a D
I
k
fi
I
1
0
20
40
60
ô0
100
Incident Inb@raated Power
I 20
k
i l
f 10
O
O
20
40
60
80
100
h d h t Integrateâ PoFigure 18 : Réponse onde plane (à gauche) et faisceau limité (à droite) d'un coupleur distribué (après [5 i]).
La prise en compte correcte des effets dynamiques dans les coupleurs distribués montre
qu'il est possible d'observer des effets de commutation très brève [52] dont le temps de
réponse est largement inférieur à T,. Des expériences de conjugaison de phase dans des guides
d'ondes non linéaires confirment les modélisations. Un excellent accord a été obtenu entre
expérience et théorie lorsque tous les effets sont pris en compte : couplage non linéaire,
absorption non linéaire au cours de la propagation, ainsi qu'absorption non linéaire croisée
entre les deux faisceaux de pompe [35].
6.4 Filtrage et renforcement des effets non linéaires
L e guide d'onde n'est pas l'espace libre et les atomes et molécules qui y sont placés ne voient
pas un environnement isotrope. Dans le cas dun coupleur distribué ils voient, au contraire,
une densité spectrale de modes qui fait apparaître des pics au voisinage des modes à fuite. Une
distribution typique est donnée sur la figure 19 en ne considérant que les modes impairs [53].
Les modes à fuites sont représentés par des lignes verticales de hauteur proportionnelle au
coefficient d'atténuation.
Even R Y.
1 1 l'w
25.w T
+ -
0.w
1.w
2.w
5.00
4.00
5.w
Figure 19 : Densité spectrale de modes propres dans un coupleur distribué.
Propaption mnstlnt in 1n.1
Dans ces conditions, on comprend aisément qu'un atome se désexcitera préférentiellement
là où la densité spectrale est la plus grande, c'est-à-dire dans les directions de découplage des
modes à fuite. Cela a été très bien observé expérimentalement par exemple dans des
expériences de fluorescence guidée [54] mais aussi en spectroscopie Raman renforcée [ S I .
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h d h t Integrateâ PoFigure 18 : Réponse onde plane (à gauche) et faisceau limité (à droite) d'un coupleur distribué (après [5 i]).
La prise en compte correcte des effets dynamiques dans les coupleurs distribués montre
qu'il est possible d'observer des effets de commutation très brève [52] dont le temps de
réponse est largement inférieur à T,. Des expériences de conjugaison de phase dans des guides
d'ondes non linéaires confirment les modélisations. Un excellent accord a été obtenu entre
expérience et théorie lorsque tous les effets sont pris en compte : couplage non linéaire,
absorption non linéaire au cours de la propagation, ainsi qu'absorption non linéaire croisée
entre les deux faisceaux de pompe [35].
6.4 Filtrage et renforcement des effets non linéaires
L e guide d'onde n'est pas l'espace libre et les atomes et molécules qui y sont placés ne voient
pas un environnement isotrope. Dans le cas dun coupleur distribué ils voient, au contraire,
une densité spectrale de modes qui fait apparaître des pics au voisinage des modes à fuite. Une
distribution typique est donnée sur la figure 19 en ne considérant que les modes impairs [53].
Les modes à fuites sont représentés par des lignes verticales de hauteur proportionnelle au
coefficient d'atténuation.
Even R Y.
1 1 l'w
25.w T
+ -
0.w
1.w
2.w
5.00
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Figure 19 : Densité spectrale de modes propres dans un coupleur distribué.
Propaption mnstlnt in 1n.1
Dans ces conditions, on comprend aisément qu'un atome se désexcitera préférentiellement
là où la densité spectrale est la plus grande, c'est-à-dire dans les directions de découplage des
modes à fuite. Cela a été très bien observé expérimentalement par exemple dans des
expériences de fluorescence guidée [54] mais aussi en spectroscopie Raman renforcée [ S I .