Méthodes expérimentales de l’optique non lingaire
139
L’utilisation d’une configuration par transmission nous impose d’étudier des échantillons
de faible épaisseur, de manière à minimiser les effets de l’absorption linéaire. Sur la figure 45
sont représentés les signaux lumineux jusqu’au deuxième ordre, obtenus dans le processus de
diffusion cohérente quand on excite le cristal mince de CuCl à la résonance
biexcitonique (fia, = Ebi/2 = fia,). Hors résonance, des signaux jusqu’à l’ordre f 5 peuvent
être observés. À la résonance biexcitonique, due à une très forte absorption non linéaire, le
nombre d’ordres observables décroît.
Figure 45 : Figure de diffraction obtenue dans le mélange dégénéré à quatre ondes réalisé avec deux faisceaux
dans la configuration “ en avant ”. La flèche sur la photographie indique le signal diffracté à l’ordre + 1 étudié
par la suite.
L’évolution temporelle du signal est analysée en enregistrant sa position temporelle par
rapport au faisceau pompe, sa forme temporelle et son intensité en fonction du retard A = tt-t,,
entre les maxima des impulsions pompe (t,) et test (tt) ( A < O si l’impulsion test arrive avant
l’impulsion pompe sur l’échantillon)
La figure 46 donne la position temporelle du maximum de l’impulsion signal par rapport
à celui de l’impulsion pompe T~ = ts - t,, mesurée en fonction du retard A, quand on excite
CuCl à la moitié de l’énergie du biexciton (ha = 3,186 eV) et pour une intensité d’excitation
Ip = 5MW/cm2. Nous comparons les points expérimentaux (croix) aux positions calculées à
partir du modèle théorique décrivant les deux processus [68] : recombinaison induite des
biexcitons (trait plein) et réseau transitoire induit (tirets).
-
2
0
-
-40
-20
O
20
40
60
L U P S I
Figure 46 : Position temporelle zM du maximum du signal en fonction du retard A, à la résonance biexcitonique :
( x ) valeurs expérimentales pour Aw = 3,186 eV et I, = 5MW/cm2 ; ( - ) courbe théorique pour le processus de
recombinaison induite ; ( --- ) courbe théorique pour le processus de réseau transitoire induit.
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L’utilisation d’une configuration par transmission nous impose d’étudier des échantillons
de faible épaisseur, de manière à minimiser les effets de l’absorption linéaire. Sur la figure 45
sont représentés les signaux lumineux jusqu’au deuxième ordre, obtenus dans le processus de
diffusion cohérente quand on excite le cristal mince de CuCl à la résonance
biexcitonique (fia, = Ebi/2 = fia,). Hors résonance, des signaux jusqu’à l’ordre f 5 peuvent
être observés. À la résonance biexcitonique, due à une très forte absorption non linéaire, le
nombre d’ordres observables décroît.
Figure 45 : Figure de diffraction obtenue dans le mélange dégénéré à quatre ondes réalisé avec deux faisceaux
dans la configuration “ en avant ”. La flèche sur la photographie indique le signal diffracté à l’ordre + 1 étudié
par la suite.
L’évolution temporelle du signal est analysée en enregistrant sa position temporelle par
rapport au faisceau pompe, sa forme temporelle et son intensité en fonction du retard A = tt-t,,
entre les maxima des impulsions pompe (t,) et test (tt) ( A < O si l’impulsion test arrive avant
l’impulsion pompe sur l’échantillon)
La figure 46 donne la position temporelle du maximum de l’impulsion signal par rapport
à celui de l’impulsion pompe T~ = ts - t,, mesurée en fonction du retard A, quand on excite
CuCl à la moitié de l’énergie du biexciton (ha = 3,186 eV) et pour une intensité d’excitation
Ip = 5MW/cm2. Nous comparons les points expérimentaux (croix) aux positions calculées à
partir du modèle théorique décrivant les deux processus [68] : recombinaison induite des
biexcitons (trait plein) et réseau transitoire induit (tirets).
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L U P S I
Figure 46 : Position temporelle zM du maximum du signal en fonction du retard A, à la résonance biexcitonique :
( x ) valeurs expérimentales pour Aw = 3,186 eV et I, = 5MW/cm2 ; ( - ) courbe théorique pour le processus de
recombinaison induite ; ( --- ) courbe théorique pour le processus de réseau transitoire induit.