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B. Honerlage
Ainsi, à intensité nulle, le trou creusé dans les spectres d’absorption a pour largeur le
double de la largeur de raie homogène. La figure 36 présente sa variation avec l’intensité
d’excitation.
401
4 1
1
Figure 36 : Ajustement par une lorentzienne d’un spectre d’absorption différentielle (A) et variation de la largeur
de cette lorentzienne avec l’énergie d’excitation (B).
Enersy(nJww
L’ajustement des résultats expérimentaux par la formule est représenté en trait plein sur
la figure 36. I1 donne la valeur r z g = 0,38 meV, soit un temps de déphasage T 2 de 3,47 ps.
Les mêmes mesures de l’évolution des spectres de hole-burning avec l’intensité
d’excitation ont été effectuées aux longueurs d’ondes de 395 et 405 nm dans la raie d’exciton
2 1 2 . Les spectres mesurés sont ajustés par des lorentziennes. Ces résultats seront comparés à
des mesures de T 2 par d’autres méthodes (mélange de quatre ondes) plus loin.
3.4.3 Hole-burning permanent
Comme nous l’avons déjà mentionné, les spectres de hole-burning que nous avons mesurés
ont un caractère transitoire et permanent. Dans la mesure du temps de déphasage la
composante permanente de ces spectres a été expérimentalement éliminée. Etle est similaire
au photonoircissement et nous allons montrer qu’elle comporte des informations intéressantes
et qu’en particulier elle donne une mesure de l’énergie des phonons optiques longitudinaux
dans nos échantillons.
Le hole-burning permanent est un phénomène très étudié, notamment du fait de sa
possible application dans des systèmes de stockage numérique très haute densité. Si
l’inscription des données se fait avec plusieurs longueurs d’onde, il permet d’enregistrer
plusieurs données en un même point physique dans la mémoire de stockage. I1 est cependant
nécessaire pour cela de disposer d’un matériau présentant un élargissement inhomogène très
large.
B. Honerlage
Ainsi, à intensité nulle, le trou creusé dans les spectres d’absorption a pour largeur le
double de la largeur de raie homogène. La figure 36 présente sa variation avec l’intensité
d’excitation.
401
4 1
1
Figure 36 : Ajustement par une lorentzienne d’un spectre d’absorption différentielle (A) et variation de la largeur
de cette lorentzienne avec l’énergie d’excitation (B).
Enersy(nJww
L’ajustement des résultats expérimentaux par la formule est représenté en trait plein sur
la figure 36. I1 donne la valeur r z g = 0,38 meV, soit un temps de déphasage T 2 de 3,47 ps.
Les mêmes mesures de l’évolution des spectres de hole-burning avec l’intensité
d’excitation ont été effectuées aux longueurs d’ondes de 395 et 405 nm dans la raie d’exciton
2 1 2 . Les spectres mesurés sont ajustés par des lorentziennes. Ces résultats seront comparés à
des mesures de T 2 par d’autres méthodes (mélange de quatre ondes) plus loin.
3.4.3 Hole-burning permanent
Comme nous l’avons déjà mentionné, les spectres de hole-burning que nous avons mesurés
ont un caractère transitoire et permanent. Dans la mesure du temps de déphasage la
composante permanente de ces spectres a été expérimentalement éliminée. Etle est similaire
au photonoircissement et nous allons montrer qu’elle comporte des informations intéressantes
et qu’en particulier elle donne une mesure de l’énergie des phonons optiques longitudinaux
dans nos échantillons.
Le hole-burning permanent est un phénomène très étudié, notamment du fait de sa
possible application dans des systèmes de stockage numérique très haute densité. Si
l’inscription des données se fait avec plusieurs longueurs d’onde, il permet d’enregistrer
plusieurs données en un même point physique dans la mémoire de stockage. I1 est cependant
nécessaire pour cela de disposer d’un matériau présentant un élargissement inhomogène très
large.