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B. Honeriage
T‘
Figure 2 : Relation de dispersion des polaritons excitoniques dans l’approximation d’un oscillateur avec
dispersion spatiale et sans amortissement.
Si l’on compare la figure 2 avec la figure 1, on remarque que pour E < AmL il existe
toujours une solution réelIe. Pour E > h a , deux solutions réelles (propagatoires) sont
présentes qui correspondent à des paquets d’ondes de caractère (excitoniques ou photoniques)
et de vitesse de groupes différents. Hors de la résonance, la b.s.p. s’approche d’une manière
asymptotique d’une droite de pente c / &
. Autour de E - Eo, la densité d’état de la b.i.p.
change rapidement et les quasi-particules ont un caractère excitonique pour E >> Eo et
photonique pour E << Eo . Cette région autour de Eo est appelée “ bottleneck region ” des
polaritons excitoniques sous forte intensité d’excitation. Elle joue un rôle important dans des
processus de thermalisation et de collision entre quasi-particules. Pour y # O, en retournant à
l’équation (19) et en négligeant la dispersion spatiale, nous remarquons que E (k,o) est
complexe et possède une partie réelle (si) et imaginaire ( ~ 2 )
= E , (w) + ie, (w)
c1 et E~ ont des formes Lorentziennes, et, pour y + O, E~(o) tend vers une fonction &O-00) et
&,(O) montre une singularité à O = 00 Si l’on introduit l’indice de réfraction complexe n
par :
B. Honeriage
T‘
Figure 2 : Relation de dispersion des polaritons excitoniques dans l’approximation d’un oscillateur avec
dispersion spatiale et sans amortissement.
Si l’on compare la figure 2 avec la figure 1, on remarque que pour E < AmL il existe
toujours une solution réelIe. Pour E > h a , deux solutions réelles (propagatoires) sont
présentes qui correspondent à des paquets d’ondes de caractère (excitoniques ou photoniques)
et de vitesse de groupes différents. Hors de la résonance, la b.s.p. s’approche d’une manière
asymptotique d’une droite de pente c / &
. Autour de E - Eo, la densité d’état de la b.i.p.
change rapidement et les quasi-particules ont un caractère excitonique pour E >> Eo et
photonique pour E << Eo . Cette région autour de Eo est appelée “ bottleneck region ” des
polaritons excitoniques sous forte intensité d’excitation. Elle joue un rôle important dans des
processus de thermalisation et de collision entre quasi-particules. Pour y # O, en retournant à
l’équation (19) et en négligeant la dispersion spatiale, nous remarquons que E (k,o) est
complexe et possède une partie réelle (si) et imaginaire ( ~ 2 )
= E , (w) + ie, (w)
c1 et E~ ont des formes Lorentziennes, et, pour y + O, E~(o) tend vers une fonction &O-00) et
&,(O) montre une singularité à O = 00 Si l’on introduit l’indice de réfraction complexe n
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