CHAPITRE 4 – PROPRIÉTÉS THERMIQUES
143
« fermé » par les électrons émis par le filament incandescent puis accélérés. Les électrons neutralisent les ions Na
+ sortant du verre et le sodium
formé se condense sur les parties froides de la surface intérieure de
l’ampoule. Burt constate que cette quantité de sodium déposé s’accorde,
selon la loi de Faraday, avec la quantité d’électricité ayant traversé le
verre ce qui démontre que dans le verre de l’ampoule les porteurs mobiles
de charges sont des cations et que ces cations sont uniquement des Na
+
.
Après cette expérience, on a couramment utilisé la variation de masse
d’une ampoule pour la mesure de quantités d’électricité, même en travaux pratiques d’étudiants.
Si l’échantillon de verre dont on veut déterminer la résistivité est plan,
il peut constituer la frontière entre les deux bras d’un tube en U remplis
de sel fondu [162] (Fig. 4.16).
La figure 4.17 montre la variation, en fonction de l’inverse de la température, de la résistivité ρ d’un verre contenant en masse 26,5 Na 2 O,
73,5 SiO 2 [141]. On voit qu’au-dessous de la transition vitreuse, log ρ est
une fonction linéaire croissante de1/T. Donc :
.
(4.20)
Fig. 4.16. Schéma d’un dispositif à électrodes non bloquantes pour la mesure de la conductivité d’un verre ; d’après [162].
σ
ρ A
B
T
--- -
–
=
log
–
=
log
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« fermé » par les électrons émis par le filament incandescent puis accélérés. Les électrons neutralisent les ions Na
+ sortant du verre et le sodium
formé se condense sur les parties froides de la surface intérieure de
l’ampoule. Burt constate que cette quantité de sodium déposé s’accorde,
selon la loi de Faraday, avec la quantité d’électricité ayant traversé le
verre ce qui démontre que dans le verre de l’ampoule les porteurs mobiles
de charges sont des cations et que ces cations sont uniquement des Na
+
.
Après cette expérience, on a couramment utilisé la variation de masse
d’une ampoule pour la mesure de quantités d’électricité, même en travaux pratiques d’étudiants.
Si l’échantillon de verre dont on veut déterminer la résistivité est plan,
il peut constituer la frontière entre les deux bras d’un tube en U remplis
de sel fondu [162] (Fig. 4.16).
La figure 4.17 montre la variation, en fonction de l’inverse de la température, de la résistivité ρ d’un verre contenant en masse 26,5 Na 2 O,
73,5 SiO 2 [141]. On voit qu’au-dessous de la transition vitreuse, log ρ est
une fonction linéaire croissante de1/T. Donc :
.
(4.20)
Fig. 4.16. Schéma d’un dispositif à électrodes non bloquantes pour la mesure de la conductivité d’un verre ; d’après [162].
σ
ρ A
B
T
--- -
–
=
log
–
=
log