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4 Corps solides immergés dans un fluide : le cas des solides élastiques
On présente sur la Figure 4.5 l’isovaleur nulle de la fonction Level Set,
donnant la position de la barre élastique, ainsi que la vorticité à différents
instants.
Fig. 4.5: Déformations de la barre élastique aux temps t = 13.96, 14.06 et
18.06. Tiré de [45]
Les déplacements horizontaux et verticaux de l’extrémité de la barre sur
l’intervalle de temps [4.4, 5.8] sont représentés sur la Figure 4.6 . A partir de
ce graphique, on peut estimer les déplacements et fréquences verticales et
horizontales et les comparer à la littérature existante dans le tableau 4.3. La
méthode utilisée dans [139] est une méthode ALE et celle utilisé dans [10]
couple une méthode d’éléments finis dans la barre élastique en formulation
lagrangienne à une méthode de frontière immergée pour la partie fluide. Il
est délicat de comparer directement les résultats car [139] et [10] utilisent
un modèle compressible d’élasticité (lois de Saint Venant-Kirchhoff) alors
4 Corps solides immergés dans un fluide : le cas des solides élastiques
On présente sur la Figure 4.5 l’isovaleur nulle de la fonction Level Set,
donnant la position de la barre élastique, ainsi que la vorticité à différents
instants.
Fig. 4.5: Déformations de la barre élastique aux temps t = 13.96, 14.06 et
18.06. Tiré de [45]
Les déplacements horizontaux et verticaux de l’extrémité de la barre sur
l’intervalle de temps [4.4, 5.8] sont représentés sur la Figure 4.6 . A partir de
ce graphique, on peut estimer les déplacements et fréquences verticales et
horizontales et les comparer à la littérature existante dans le tableau 4.3. La
méthode utilisée dans [139] est une méthode ALE et celle utilisé dans [10]
couple une méthode d’éléments finis dans la barre élastique en formulation
lagrangienne à une méthode de frontière immergée pour la partie fluide. Il
est délicat de comparer directement les résultats car [139] et [10] utilisent
un modèle compressible d’élasticité (lois de Saint Venant-Kirchhoff) alors