3.6 Illustrations numériques et exemples de codes de calcul
91
lorsque la sphère commencera à se relâcher, de sorte que la force F 1 est
également impliquée. Le mouvement est cependant initialement piloté par la
force de cisaillement F 2 .
Les résultats numériques à différents instants sont présentés dans Fig 3.18.
Afin de visualiser le déplacement local des points, nous avons représenté sur la
surface déformée une grille qui a été suivie avec des marqueurs. Dans la figure
3.19, on trace sur la surface la norme de la vitesse à t = 0.5. En raison du fort
cisaillement imposé, la surface subit une déformation complexe impliquant la
formation de plis. Ce type d’ondulations a également été observé dans [142]
dans la simulation d’une capsule soumis à un cisaillement simple.
Une caractéristique intéressante de cette méthode est sa capacité à converger
vers une solution stable sans aucune énergie de courbure. Certains effets de
grille sont cependant présents pour des temps longs (voir la dernière image
dans la figure 3.18).
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lorsque la sphère commencera à se relâcher, de sorte que la force F 1 est
également impliquée. Le mouvement est cependant initialement piloté par la
force de cisaillement F 2 .
Les résultats numériques à différents instants sont présentés dans Fig 3.18.
Afin de visualiser le déplacement local des points, nous avons représenté sur la
surface déformée une grille qui a été suivie avec des marqueurs. Dans la figure
3.19, on trace sur la surface la norme de la vitesse à t = 0.5. En raison du fort
cisaillement imposé, la surface subit une déformation complexe impliquant la
formation de plis. Ce type d’ondulations a également été observé dans [142]
dans la simulation d’une capsule soumis à un cisaillement simple.
Une caractéristique intéressante de cette méthode est sa capacité à converger
vers une solution stable sans aucune énergie de courbure. Certains effets de
grille sont cependant présents pour des temps longs (voir la dernière image
dans la figure 3.18).