Eléments de lubrification
443
Le postulat de Newton consiste à considérer la viscosité comme indépendante
du gradient de vitesse. Les fluides obéissant à cette hypothèse sont dits newtoniens
(fig. 26.2).
Les fluides peuvent aussi être caractérisés par leur comportement en fonction
de la cission τ qui leur est imposée. Dans la figure 26.3, un fluide newtonien est
représenté par une droite passant par l’origine (1) ayant une pente: tg α = 1 / η .
Un fluide non newtonien représenté par une courbe telle que la viscosité varie
avec le gradient de vitesse sera dit fluidisant si sa viscosité est une fonction
décroissante du gradient vitesse (2), épaississant dans le cas contraire (3). La droite
OY représente le cas limite du liquide parfait, liquide de Pascal dont la viscosité est
nulle.
D’autres matériaux dont les courbes représentatives coupent l’axe des abscisses sont appelés solides plastiques ou viscoélastiques . Pour que l’écoulement commence, il est nécessaire que l’effort de cission τ dépasse un seuil τ 0 qui est le seuil
de plasticité ou tension de fluage. Si au-delà de ce seuil, le corps se comporte
comme un liquide newtonien, on obtient une loi de la forme:
(26.3)
Ces matériaux s’appellent corps de Bingham (courbe 4 de la fig. 26.3). Cette
loi décrit le comportement de certaines peintures, mastics ou graisses. Dans la pratique, les courbes ne sont pas toujours linéaires et leur viscosité apparente est souvent une fonction décroissante de la durée de l’écoulement, les matériaux sont alors
dits thixotropes .
26.3.3 Variations de la viscosité avec la température
La viscosité des liquides diminue très rapidement quand la température augmente. La connaissance de cette variation est capitale pour le praticien. De nombreuses formules ont été proposées pour exprimer la relation entre viscosité et
τ
τ 0 η'
∂v
∂z
----+
=
Fig. 26.3 Comportement des principaux fluides utilisés en lubrification.
liquide
de Pascal
liquide
newtonien
corps
de Bingham
corps plastique
en général
2
1
3
4
5
dV/dz
O
τ 0
τ
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Le postulat de Newton consiste à considérer la viscosité comme indépendante
du gradient de vitesse. Les fluides obéissant à cette hypothèse sont dits newtoniens
(fig. 26.2).
Les fluides peuvent aussi être caractérisés par leur comportement en fonction
de la cission τ qui leur est imposée. Dans la figure 26.3, un fluide newtonien est
représenté par une droite passant par l’origine (1) ayant une pente: tg α = 1 / η .
Un fluide non newtonien représenté par une courbe telle que la viscosité varie
avec le gradient de vitesse sera dit fluidisant si sa viscosité est une fonction
décroissante du gradient vitesse (2), épaississant dans le cas contraire (3). La droite
OY représente le cas limite du liquide parfait, liquide de Pascal dont la viscosité est
nulle.
D’autres matériaux dont les courbes représentatives coupent l’axe des abscisses sont appelés solides plastiques ou viscoélastiques . Pour que l’écoulement commence, il est nécessaire que l’effort de cission τ dépasse un seuil τ 0 qui est le seuil
de plasticité ou tension de fluage. Si au-delà de ce seuil, le corps se comporte
comme un liquide newtonien, on obtient une loi de la forme:
(26.3)
Ces matériaux s’appellent corps de Bingham (courbe 4 de la fig. 26.3). Cette
loi décrit le comportement de certaines peintures, mastics ou graisses. Dans la pratique, les courbes ne sont pas toujours linéaires et leur viscosité apparente est souvent une fonction décroissante de la durée de l’écoulement, les matériaux sont alors
dits thixotropes .
26.3.3 Variations de la viscosité avec la température
La viscosité des liquides diminue très rapidement quand la température augmente. La connaissance de cette variation est capitale pour le praticien. De nombreuses formules ont été proposées pour exprimer la relation entre viscosité et
τ
τ 0 η'
∂v
∂z
----+
=
Fig. 26.3 Comportement des principaux fluides utilisés en lubrification.
liquide
de Pascal
liquide
newtonien
corps
de Bingham
corps plastique
en général
2
1
3
4
5
dV/dz
O
τ 0
τ