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3 • Le point de vue thermodynamique
correspond à la diminution de son énergie libre, soit :
W mec
A→B
= F Q,w (a A ) − F Q,w (a B )
(3.48)
• Un deuxième mode de fonctionnement a trait au cas où le système fonctionne à
courant constant.
O
G ( )
Θ,i α
O
α
O Oα Β Oα Α
Oπ
A
B
(b) : courant constant
F ( )
Θ ϕ
, α
α
O Oα Β Oα Α
Oπ
A
B
(a) : flux magnétique constant
Figure 3.3 Évolution des potentiels thermodynamiques associés à un déplacement du rotor
à flux constant (a) et à courant constant (b)
Le maintien du courant à une valeur constante, quelle que soit la position du rotor,
suppose que le générateur fournisse le travail nécessaire à la compensation des forces
électromotrices (variations du flux magnétique) engendrées par le déplacement du
rotor. Le potentiel thermodynamique dont relève ce type de fonctionnement à température et force constantes (le courant joue le rôle d’une force généralisée) correspond,
si l’on se réfère au tableau 3.5, à une enthalpie libre magnétostatique obtenue, conformément à (3.41), en soustrayant le produit iw de l’énergie libre F.
L’évolution de ce potentiel lors du déplacement du rotor correspond ainsi à la
fonction :
G Q,i (a) = −
1
2
l 0 + l 2 cos
2 a
i
2 + F 0
(3.49)
Comme on peut le vérifier sur la figure 3.3 (b), les minima de G Q,i déterminent des
positions d’équilibre stable qui coïncident avec celles qui résultent du fonctionnement
à flux constant. Soulignons cependant l’importance d’un choix approprié du potentiel
thermodynamique utilisé : un raisonnement erroné pourrait par exemple conclure
à l’existence d’un équilibre stable pour a = p/2 modulo p si l’on considère les
minima de F, et non ceux de G, lors du fonctionnement à courant constant !
3 • Le point de vue thermodynamique
correspond à la diminution de son énergie libre, soit :
W mec
A→B
= F Q,w (a A ) − F Q,w (a B )
(3.48)
• Un deuxième mode de fonctionnement a trait au cas où le système fonctionne à
courant constant.
O
G ( )
Θ,i α
O
α
O Oα Β Oα Α
Oπ
A
B
(b) : courant constant
F ( )
Θ ϕ
, α
α
O Oα Β Oα Α
Oπ
A
B
(a) : flux magnétique constant
Figure 3.3 Évolution des potentiels thermodynamiques associés à un déplacement du rotor
à flux constant (a) et à courant constant (b)
Le maintien du courant à une valeur constante, quelle que soit la position du rotor,
suppose que le générateur fournisse le travail nécessaire à la compensation des forces
électromotrices (variations du flux magnétique) engendrées par le déplacement du
rotor. Le potentiel thermodynamique dont relève ce type de fonctionnement à température et force constantes (le courant joue le rôle d’une force généralisée) correspond,
si l’on se réfère au tableau 3.5, à une enthalpie libre magnétostatique obtenue, conformément à (3.41), en soustrayant le produit iw de l’énergie libre F.
L’évolution de ce potentiel lors du déplacement du rotor correspond ainsi à la
fonction :
G Q,i (a) = −
1
2
l 0 + l 2 cos
2 a
i
2 + F 0
(3.49)
Comme on peut le vérifier sur la figure 3.3 (b), les minima de G Q,i déterminent des
positions d’équilibre stable qui coïncident avec celles qui résultent du fonctionnement
à flux constant. Soulignons cependant l’importance d’un choix approprié du potentiel
thermodynamique utilisé : un raisonnement erroné pourrait par exemple conclure
à l’existence d’un équilibre stable pour a = p/2 modulo p si l’on considère les
minima de F, et non ceux de G, lors du fonctionnement à courant constant !