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Physique des systèmes complexes
Ce circuit est représenté figure 17. L'objectif est de calculer la tension résultante
aux bornes communes de la capacité et de la self. Ces deux éléments étant en parallèles l'impédance entre les points A et B vaut
Ainsi
1
.
flw
--=--+--=-+1Cw~ZAB=--ZAB Zself Zcond Jlw
1-Lw 2 C
Ûe = (R +ZAB)t
A
~
A
ZAB
Us =ZABl =Ue-~R+ZAB
Cette tension est maximum lorsque ZAB devient infini (imaginaire) c'est-à-dire
lorsque Lw 2 C = 1. Dans un tel cas, aucun courant ne peut traverser la branche
AB. Un tel circuit équipé d'un condensateur variable peut permettre de sélectionner une onde particulière parmi tout un paquet d'ondes différentes qui seraient par
exemple captées par une antenne (figure 18).
Vers
amplificateur
Figure 18.
9. Conclusion
Dans ce chapitre, nous avons décrit comment modifier les équations de Maxwell
dès lors que les répartitions de charges Pext et les densités de courant lext, source
du champ électromagnétique, ne sont plus placées dans le vide mais établies cette
fois dans les milieux matériels. Nous avons découvert l'intérêt d'introduire les
vecteurs ÏJ et fi qui permettent d'écrire les équations de Maxwell sous une forme
unique