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Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
( )
γ
γ
§
·
σ
=
θ
¨
¸
Ω
©
¹
d
,
d
c
E
f E
(2.36)
θ
d
θ
Figure 2.16 – Diffusion des photons lors de l’interaction Compton dans une portion
d’angle solide comprise entre Ω et Ω + dΩ, présentant un angle polaire compris entre
θ et θ + dθ.
La figure 2.17 donne une représentation des distributions de probabilité,
déduite de la section efficace de Klein et Nishina [38], d’émettre le photon
diffusé dans une direction d’angle polaire θ par rapport à la direction du photon incident initial, en fonction de l’énergie E γ de ce dernier.
Figure 2.17 – Distribution de probabilité de l’angle de diffusion θ déduite de la section
efficace différentielle de Klein-Nishina, pour des énergies de photon incident comprises
entre 10 keV et 10 MeV.
On observe que plus l’énergie est importante, moins la diffusion est isotrope
et plus le photon diffuse dans la direction du photon incident. Notons que l’on
détermine la section efficace Compton totale c,total
σ
en intégrant sur tout
l’espace et en pondérant par le Z du milieu afin de prendre en compte tous les
électrons du cortège électronique :
c,total
d
d
d
c
E
Z
γ
Ω
§
·
σ
σ
=
Ω
¨
¸
Ω
©
¹
³