Grandeurs et unités fondamentales de la dosimétrie externe
33
Maintenant, considérons une source ponctuelle isotrope dans l’espace, dont
le flux est de 3·10
5 particules par seconde, isotrope en énergie et émettant une
raie unique d’énergie de 0,6 MeV. Calculons le débit de fluence angulaire énergétique et le débit de fluence énergétique à 0,5 mètre.
5
4
1
3 10 0,6 1,4 10 MeV Sr s
4
4
E
NE
−1 −
⋅
⋅
ω =
=
=
⋅
⋅
π
π
&
On obtient avec la même façon de faire que précédemment le débit de
fluence énergétique à 0,5 mètre :
( )
4
2 1
2
2
2
0,5m
1, 4 10
5,6 MeV cm s
4
5 0
E
NE
E
d
d
− −
ω
⋅
Φ
=
=
=
=
⋅
π
&
Soit une source ponctuelle de
65
Ni d’une activité de 1 MBq qui émet lors de
la désintégration β les raies photoniques d’énergie 366, 1116 et 1482 keV, avec
respectivement les pourcentages d’émission suivants : 5, 15 et 24 % [5] ; nous
obtenons le débit de fluence énergétique à 0,5 mètre, dans le vide :
(
)
3
6
1
0,5m
2
2
1 10
0,366 × 5 10 + 1,116 × 0,15 + 1,482 × 0,24
4
4 ( 5 0 )
17,2 MeV cm s
i i
i
A
E
d
−2
=
−2 −1
Γ
⋅
×
⋅
ψ
=
=
π
π
=
⋅
¦
1.3.8 Calcul de la fluence induite par une source
non ponctuelle
Pour tout objet non ponctuel, on définit une densité d’activité correspondant au ratio de l’activité totale de l’objet irradiant, par la longueur, la surface
ou le volume de ce dernier selon le nombre de dimensions qui le caractérise. Le
calcul de la fluence en un point procède ensuite d’une intégration sur toutes les
dimensions de l’objet. Cette approche revient physiquement à considérer
l’objet comme une somme de sources ponctuelles indépendantes.
Pour illustrer le cas du calcul de la fluence pour une source non ponctuelle,
considérons une source linéique de flux N & et de longueur L. La figure 1.22
représente la géométrie étudiée.
ρ
dl
L
l
2
L1
h
1
Figure 1.22 – Géométrie pour le calcul de la fluence d’une ligne.
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Maintenant, considérons une source ponctuelle isotrope dans l’espace, dont
le flux est de 3·10
5 particules par seconde, isotrope en énergie et émettant une
raie unique d’énergie de 0,6 MeV. Calculons le débit de fluence angulaire énergétique et le débit de fluence énergétique à 0,5 mètre.
5
4
1
3 10 0,6 1,4 10 MeV Sr s
4
4
E
NE
−1 −
⋅
⋅
ω =
=
=
⋅
⋅
π
π
&
On obtient avec la même façon de faire que précédemment le débit de
fluence énergétique à 0,5 mètre :
( )
4
2 1
2
2
2
0,5m
1, 4 10
5,6 MeV cm s
4
5 0
E
NE
E
d
d
− −
ω
⋅
Φ
=
=
=
=
⋅
π
&
Soit une source ponctuelle de
65
Ni d’une activité de 1 MBq qui émet lors de
la désintégration β les raies photoniques d’énergie 366, 1116 et 1482 keV, avec
respectivement les pourcentages d’émission suivants : 5, 15 et 24 % [5] ; nous
obtenons le débit de fluence énergétique à 0,5 mètre, dans le vide :
(
)
3
6
1
0,5m
2
2
1 10
0,366 × 5 10 + 1,116 × 0,15 + 1,482 × 0,24
4
4 ( 5 0 )
17,2 MeV cm s
i i
i
A
E
d
−2
=
−2 −1
Γ
⋅
×
⋅
ψ
=
=
π
π
=
⋅
¦
1.3.8 Calcul de la fluence induite par une source
non ponctuelle
Pour tout objet non ponctuel, on définit une densité d’activité correspondant au ratio de l’activité totale de l’objet irradiant, par la longueur, la surface
ou le volume de ce dernier selon le nombre de dimensions qui le caractérise. Le
calcul de la fluence en un point procède ensuite d’une intégration sur toutes les
dimensions de l’objet. Cette approche revient physiquement à considérer
l’objet comme une somme de sources ponctuelles indépendantes.
Pour illustrer le cas du calcul de la fluence pour une source non ponctuelle,
considérons une source linéique de flux N & et de longueur L. La figure 1.22
représente la géométrie étudiée.
ρ
dl
L
l
2
L1
h
1
Figure 1.22 – Géométrie pour le calcul de la fluence d’une ligne.