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Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
10
0
10
1
0
20
40
60
80
100
R
neutrons energy (MeV)
Figure 6.26 – Évolution du rapport R en fonction de l’énergie des neutrons entre
250 keV et 10 MeV. Le trait plein représente la valeur moyenne de R = 50, les traits
pointillés, l’écart de plus ou moins 30 % autour de cette valeur ; valeurs calculées
par MCNP pour des neutrons monocinétiques ; • valeurs mesurées autour
d’accélérateurs produisant des neutrons quasi monocinétiques ; valeur mesurée
pour une source
241
Am-Be ; valeur mesurée pour une source
241
Am-B ; valeur
mesurée pour une source
241
Am-Li ; Î valeur calculée par MCNP pour une source
241
Am-Be ;
valeur calculée par MCNP pour une source
241
Am-B ;
valeur calculée
par MCNP pour une source
241
Am-Li ;
valeur calculée par MCNP pour une source
de fission de
235
U. D’après [13], avec l’autorisation de Oxford University Press.
6.18 Application des codes Monte-Carlo
pour des calculs relatifs à la métrologie
L’utilisation en métrologie des rayonnements ionisants des codes de type
Monte-Carlo a pris un essor ces dernières années pour plusieurs raisons : implémentation de modèles physiques de plus en plus performants, coûts et puissance des ordinateurs… Néanmoins, l’importance des approximations numériques qui y sont faites et l’incertitude inhérente aux sections efficaces, en particulier, à basses énergies, ne permettent pas d’atteindre la précision absolue
requise en métrologie (inférieure ou de l’ordre du pour mille). En effet, des
zones d’ombre subsistent dans le domaine des sections efficaces d’interaction,
tout particulièrement pour les sections efficaces différentielles angulaires et en
énergie. La modélisation du transport aux basses énergies manque parfois de
fiabilité, que ce soit pour les transports des photons en dessous d’une dizaine
de keV ou pour les électrons en dessous du keV. En effet, en deçà de ces énergies, il y a lieu de tenir compte des effets collectifs, de l’influence de la structure moléculaire, du champ électrique global, etc. [4]. Quant aux approximations numériques que nous avons suggérées, les carences liées à la méthode
numérique dite condensed history technique [5] développée au § 6.10 avec
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Figure 6.26 – Évolution du rapport R en fonction de l’énergie des neutrons entre
250 keV et 10 MeV. Le trait plein représente la valeur moyenne de R = 50, les traits
pointillés, l’écart de plus ou moins 30 % autour de cette valeur ; valeurs calculées
par MCNP pour des neutrons monocinétiques ; • valeurs mesurées autour
d’accélérateurs produisant des neutrons quasi monocinétiques ; valeur mesurée
pour une source
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Am-Be ; valeur mesurée pour une source
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Am-B ; valeur
mesurée pour une source
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Am-Li ; Î valeur calculée par MCNP pour une source
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Am-Be ;
valeur calculée par MCNP pour une source
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valeur calculée
par MCNP pour une source
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Am-Li ;
valeur calculée par MCNP pour une source
de fission de
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U. D’après [13], avec l’autorisation de Oxford University Press.
6.18 Application des codes Monte-Carlo
pour des calculs relatifs à la métrologie
L’utilisation en métrologie des rayonnements ionisants des codes de type
Monte-Carlo a pris un essor ces dernières années pour plusieurs raisons : implémentation de modèles physiques de plus en plus performants, coûts et puissance des ordinateurs… Néanmoins, l’importance des approximations numériques qui y sont faites et l’incertitude inhérente aux sections efficaces, en particulier, à basses énergies, ne permettent pas d’atteindre la précision absolue
requise en métrologie (inférieure ou de l’ordre du pour mille). En effet, des
zones d’ombre subsistent dans le domaine des sections efficaces d’interaction,
tout particulièrement pour les sections efficaces différentielles angulaires et en
énergie. La modélisation du transport aux basses énergies manque parfois de
fiabilité, que ce soit pour les transports des photons en dessous d’une dizaine
de keV ou pour les électrons en dessous du keV. En effet, en deçà de ces énergies, il y a lieu de tenir compte des effets collectifs, de l’influence de la structure moléculaire, du champ électrique global, etc. [4]. Quant aux approximations numériques que nous avons suggérées, les carences liées à la méthode
numérique dite condensed history technique [5] développée au § 6.10 avec