Principes généraux de protection contre l’exposition externe
357
On observe moins d’un facteur 2 entre le calcul par la méthode MonteCarlo et la méthode semi-empirique à différents points de la chicane. On peut
donc admettre que cette méthode simple permet une bonne estimation du
calcul de l’équivalent de dose dans une chicane. Dans le cas considéré, en sortie
de chicane, le débit d’équivalent de dose ambiant calculé par la méthode
Monte-Carlo conduit à 13 μSv·h
–1
, pour 19 μSv·h
–1 par la méthode semiempirique.
On remarque que les expressions (5.31) et (5.32) sont indépendantes de
l’énergie des neutrons. La comparaison des résultats par les méthodes MonteCarlo et analytique est présentée dans le tableau 5.8 pour trois énergies de
neutrons.
Énergie des neutrons
(MeV)
Rapport des équivalents de dose en sortie de chicane
entre la méthode analytique et la méthode MonteCarlo
0,5
2,8
1
1,8
14
1,45
Spectre de fission
252
Cf
1,6
Tableau 5.8 – Comparaison de la méthode de calcul de chicane pour différentes énergies de neutrons.
On remarque que la méthode reste valide en surestimant légèrement le résultat Monte-Carlo entre 0,5 et 14 MeV et en conséquence permet une évaluation de la grandeur dosimétrique en sortie de chicane pour ce domaine
d’énergie.
5.5.4 Effet de ciel dû aux neutrons
Pour les mêmes raisons que pour les photons, l’équivalent de dose neutronique dû à l’effet de ciel doit être estimé.
L’expression (5.33) issue de la NCRP [24] permet d’estimer le débit
d’équivalent de dose dû à l’effet de ciel. Celle-ci estime le débit d’équivalent de
dose en nSv·h
–1 à une distance ds en mètre.
( )
5
0
n
2
0,85 1 10
,
i
I x E
H
d
× ⋅
Σ
Φ Ω
=
&
&
pour ds ≤ 20 m
(5.33)
Avec di la distance en mètre entre la source et 2 mètres au-dessus du toit
(voir figure 5.30) ; ds la distance en mètre entre la source et l’observateur ;
I(Σx, E) l’indice de transmission des neutrons par le toit (voir § 5.5.2 avec
I(Σx, E) en Sv·cm
2
) ; 0
Φ & le débit de fluence neutron à 1 mètre de la source
(n·cm
–2
·h
–1
) et Ω l’angle solide d’émission (sr).
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On observe moins d’un facteur 2 entre le calcul par la méthode MonteCarlo et la méthode semi-empirique à différents points de la chicane. On peut
donc admettre que cette méthode simple permet une bonne estimation du
calcul de l’équivalent de dose dans une chicane. Dans le cas considéré, en sortie
de chicane, le débit d’équivalent de dose ambiant calculé par la méthode
Monte-Carlo conduit à 13 μSv·h
–1
, pour 19 μSv·h
–1 par la méthode semiempirique.
On remarque que les expressions (5.31) et (5.32) sont indépendantes de
l’énergie des neutrons. La comparaison des résultats par les méthodes MonteCarlo et analytique est présentée dans le tableau 5.8 pour trois énergies de
neutrons.
Énergie des neutrons
(MeV)
Rapport des équivalents de dose en sortie de chicane
entre la méthode analytique et la méthode MonteCarlo
0,5
2,8
1
1,8
14
1,45
Spectre de fission
252
Cf
1,6
Tableau 5.8 – Comparaison de la méthode de calcul de chicane pour différentes énergies de neutrons.
On remarque que la méthode reste valide en surestimant légèrement le résultat Monte-Carlo entre 0,5 et 14 MeV et en conséquence permet une évaluation de la grandeur dosimétrique en sortie de chicane pour ce domaine
d’énergie.
5.5.4 Effet de ciel dû aux neutrons
Pour les mêmes raisons que pour les photons, l’équivalent de dose neutronique dû à l’effet de ciel doit être estimé.
L’expression (5.33) issue de la NCRP [24] permet d’estimer le débit
d’équivalent de dose dû à l’effet de ciel. Celle-ci estime le débit d’équivalent de
dose en nSv·h
–1 à une distance ds en mètre.
( )
5
0
n
2
0,85 1 10
,
i
I x E
H
d
× ⋅
Σ
Φ Ω
=
&
&
pour ds ≤ 20 m
(5.33)
Avec di la distance en mètre entre la source et 2 mètres au-dessus du toit
(voir figure 5.30) ; ds la distance en mètre entre la source et l’observateur ;
I(Σx, E) l’indice de transmission des neutrons par le toit (voir § 5.5.2 avec
I(Σx, E) en Sv·cm
2
) ; 0
Φ & le débit de fluence neutron à 1 mètre de la source
(n·cm
–2
·h
–1
) et Ω l’angle solide d’émission (sr).