Principes généraux de protection contre l’exposition externe
349
5 m
1,5 m
S
θ
10 m
Figure 5.31 – Géométrie pour l’exemple de calcul de l’effet de ciel.
On a :
(
)
§
·
§
·
§
·
Ω = π −
θ = π −
=
¨
¸
¨
¸
¨
¸
¨
¸
¨
¸
−
©
¹
©
¹
©
¹
5
2 1 cos
2 1 cos arctan
2,7 Sr
5 1,5
T = 1 ;
1
0
3,51 Sv h
H
−
=
⋅
&
; di = 5,5 m
( )
(
)
7
1 , 3
0
4
1
1
2
s
2,5 10
1,2 10 nSv h 12 μSv h
i
TH
H
d d
−
−
⋅
Ω
=
=
⋅
⋅
⋅
&
&
À trente mètres de la casemate, le débit d’équivalent de dose est encore de
12 μSv·h
–1 . Cette valeur significative impose la prise en compte de cette composante.
5.5 Protection par des écrans : cas des neutrons
L’efficacité des protections biologiques contre les neutrons dépend de deux
effets de l’interaction neutrons-matière :
– le ralentissement des neutrons par chocs successifs sur d’autres noyaux
(diffusion), ce qui a pour effet une perte d’énergie. Or, comme admis au chapitre 3, les facteurs de conversion « fluence-équivalent de dose » sont plus
faibles à basse énergie ;
– l’absorption des neutrons qui a pour effet leur annihilation avec pour conséquence probable l’émergence de particules secondaires (neutrons, photons).
Un calcul d’écran pour la protection contre les neutrons est alors fondé sur
le ralentissement des neutrons par chocs successifs (chapitre 2), puis leur capture (e.g capture radiative). On rappellera que la capture radiative est responsable de l’émission de photons de haute énergie (chapitre 4).
5.5.1 Atténuation des neutrons – épaisseurs dixièmes
L’approche calculatoire simplifiée des protections contre les neutrons est
identique à celle adoptée pour les photons : une atténuation exponentielle pondérée par un facteur d’accumulation. Néanmoins, l’évaluation de ce facteur est
plus complexe que pour les photons : il est dépendant de la diffusion des neu-
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1,5 m
S
θ
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Figure 5.31 – Géométrie pour l’exemple de calcul de l’effet de ciel.
On a :
(
)
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·
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·
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Ω = π −
θ = π −
=
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5
2 1 cos
2 1 cos arctan
2,7 Sr
5 1,5
T = 1 ;
1
0
3,51 Sv h
H
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; di = 5,5 m
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7
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1
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2,5 10
1,2 10 nSv h 12 μSv h
i
TH
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−
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⋅
Ω
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À trente mètres de la casemate, le débit d’équivalent de dose est encore de
12 μSv·h
–1 . Cette valeur significative impose la prise en compte de cette composante.
5.5 Protection par des écrans : cas des neutrons
L’efficacité des protections biologiques contre les neutrons dépend de deux
effets de l’interaction neutrons-matière :
– le ralentissement des neutrons par chocs successifs sur d’autres noyaux
(diffusion), ce qui a pour effet une perte d’énergie. Or, comme admis au chapitre 3, les facteurs de conversion « fluence-équivalent de dose » sont plus
faibles à basse énergie ;
– l’absorption des neutrons qui a pour effet leur annihilation avec pour conséquence probable l’émergence de particules secondaires (neutrons, photons).
Un calcul d’écran pour la protection contre les neutrons est alors fondé sur
le ralentissement des neutrons par chocs successifs (chapitre 2), puis leur capture (e.g capture radiative). On rappellera que la capture radiative est responsable de l’émission de photons de haute énergie (chapitre 4).
5.5.1 Atténuation des neutrons – épaisseurs dixièmes
L’approche calculatoire simplifiée des protections contre les neutrons est
identique à celle adoptée pour les photons : une atténuation exponentielle pondérée par un facteur d’accumulation. Néanmoins, l’évaluation de ce facteur est
plus complexe que pour les photons : il est dépendant de la diffusion des neu-