Principes généraux de protection contre l’exposition externe
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5.4 Protection par des écrans : cas des photons
5.4.1 Calcul du mur primaire : cas des faisceaux étroits ou
canalisés
On considère ici un faisceau étroit de photons collimatés. Les photons diffusés dans l’écran placé dans le faisceau sont, dans le faisceau émergent, peu
nombreux à atteindre le point d’observation (voir figure 5.3).
Figure 5.3 – Géométrie d’un faisceau étroit.
Au chapitre 2, il a été montré que :
0
exp
x
§
·
§ ·
μ
Φ = Φ ×
−
ρ
¨
¸
¨ ¸
¨
¸
ρ
© ¹
©
¹
Dans le chapitre 3, on a montré que l’équivalent de dose dépend du débit
de fluence et du facteur de conversion fluence/équivalent de dose ; on en déduit donc l’évolution du débit d’équivalent de dose en fonction de l’épaisseur
d’écran traversé avec l’équation (5.4).
( )
exp
H
h
x
Φ
§
·
μ
= Φ
− ρ
¨
¸
ρ
©
¹
&
&
(5.4)
Pour une source ponctuelle isotrope à une distance d en cm derrière un
écran d’épaisseur x, on en déduit l’évolution du débit d’équivalent de dose
selon l’équation (5.5).
( )
2
exp
4
N
H
h
x
d
Φ
§
·
μ
=
− ρ
¨
¸
ρ
π
©
¹
&
&
(5.5)
À noter que pour une émission multi-raies, il faut ajouter la contribution de
chacune des raies à l’équivalent de dose selon l’équation (5.6).
( )
,
2
1
exp
4
i
i
i
i
E
E
E
E
H
h N
x
d
Φ
§
·
μ
=
−
ρ
¨
¸
ρ
π
©
¹
¦
&
&
(5.6)
Ou encore, en considérant le débit d’équivalent de dose ambiant à un mètre
de la source H0*(10), on en déduit de l’équation (5.2) le débit d’équivalent de