Interaction des rayonnements ionisants dans les tissus
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( )
tr
tr
tr
0
0
0
d
( )
lim
lim
lim
d
d
m
m
m
E
N E
E
E
E
E
K
E
m
V
E
a
→
→
→
§
·
§
·
§
·
μ
¨
¸
=
=
=
¨
¸
¨
¸
¨
¸
ρ
ρ
©
¹
©
¹
©
¹
³
Comme m tend vers 0, alors la surface a de la sphère tend également
vers 0 :
tr
0
d
( )
( )
lim
d
d
E
m
E
N E
K
E
E
E
a
γ
γ
γ
γ
→
ª
º
μ
=
«
»
ρ
¬
¼
³
Or, nous avons :
0
( )
d ( )
lim
( )
d
m
N E
N E
E
a
a
γ
γ
γ
→
§
· =
=Φ
¨
¸
©
¹
ainsi
tr
d ( )
( ) d
d
E
E
E
K
E
E
E
γ
γ
γ
γ
Φ
μ
=
ρ
³
Or (d ( ) d )
E
E E
Φ
=Φ est la distribution en énergie de la fluence, il vient
finalement :
tr ( ) d
E
E
E
K
E
E
§
·
μ
= Φ
¨
¸
¨
¸
ρ
©
¹
³
Ainsi, pour un spectre de raies discrètes, nous obtenons l’expression suivante :
tr
E
K
E
§
·
μ
=
Φ
¨
¸
¨
¸
ρ
©
¹
¦