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7 La couche limite - ε = δ /L → 0
troisi` eme recirculation d’amplitude sensiblement inf´ erieure aux deux premi` eres.
La recirculation principale ferm´ ee persiste aux plus grands nombres de Reynolds
et s’ouvre finalement pour donner un ´
ecoulement instationnaire pr´ e-turbulent. En
r´ egime pleinement turbulent le champ de vitesse moyen fait aussi apparaˆ ıtre une
recirculation de l’ordre de L = 6H.
Cet exemple est l’un des cas tests classiques o` u l’on peut valider un code par
rapport `
a des donn´ ees exp´ erimentales existantes.
7.2.4 Cavit´ e entraˆ ın´ ee
Un autre cas test fait l’objet de simulations visant `
a reproduire toutes les recirculations observ´ ees. Il s’agit d’une paroi d´ efilante `
a vitesse uniforme au-dessus d’une
cavit´ e carr´ ee (ou cubique en 3D) de hauteur H sur laquelle est calcul´ ee le nombre
de Reynolds (Fig. 7.6).
Fig. 7.6 Cavit´ e entraˆ ın´ ee `
a Re = 5000; le tourbillon principal g´ en` ere, en pr´ esence de parois immobiles, plusieurs recirculations bidimensionnelles qui deviennent tridimensionnelles `
a plus grand
nombre de Reynolds
Le fluide est entraˆ ın´ e par viscosit´ e vers la paroi verticale de droite qu’il impacte
dans le coin sup´ erieur droit puis descend le long de la paroi et fini par d´ ecoller pour
laisser la place `
a une recirculation de grande amplitude
L’´ ecoulement a tendance naturellement `
a s’organiser en un rouleau donnant lieu
`
a des trajectoires circulaires et `
a former dans chaque coin inf´ erieur des recirculations multiples et contrarotatives. Le coin sup´ erieur gauche est un peu particulier
dans la mesure o` u une recirculation commence par se former mais comme le fluide
7 La couche limite - ε = δ /L → 0
troisi` eme recirculation d’amplitude sensiblement inf´ erieure aux deux premi` eres.
La recirculation principale ferm´ ee persiste aux plus grands nombres de Reynolds
et s’ouvre finalement pour donner un ´
ecoulement instationnaire pr´ e-turbulent. En
r´ egime pleinement turbulent le champ de vitesse moyen fait aussi apparaˆ ıtre une
recirculation de l’ordre de L = 6H.
Cet exemple est l’un des cas tests classiques o` u l’on peut valider un code par
rapport `
a des donn´ ees exp´ erimentales existantes.
7.2.4 Cavit´ e entraˆ ın´ ee
Un autre cas test fait l’objet de simulations visant `
a reproduire toutes les recirculations observ´ ees. Il s’agit d’une paroi d´ efilante `
a vitesse uniforme au-dessus d’une
cavit´ e carr´ ee (ou cubique en 3D) de hauteur H sur laquelle est calcul´ ee le nombre
de Reynolds (Fig. 7.6).
Fig. 7.6 Cavit´ e entraˆ ın´ ee `
a Re = 5000; le tourbillon principal g´ en` ere, en pr´ esence de parois immobiles, plusieurs recirculations bidimensionnelles qui deviennent tridimensionnelles `
a plus grand
nombre de Reynolds
Le fluide est entraˆ ın´ e par viscosit´ e vers la paroi verticale de droite qu’il impacte
dans le coin sup´ erieur droit puis descend le long de la paroi et fini par d´ ecoller pour
laisser la place `
a une recirculation de grande amplitude
L’´ ecoulement a tendance naturellement `
a s’organiser en un rouleau donnant lieu
`
a des trajectoires circulaires et `
a former dans chaque coin inf´ erieur des recirculations multiples et contrarotatives. Le coin sup´ erieur gauche est un peu particulier
dans la mesure o` u une recirculation commence par se former mais comme le fluide