Chapitre I : Principes de bases de la dynamique sédimentaire
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Figure I-7 : Influence des vagues sur le profil d’un courant d’après Van Rijn (1989)(Jaud,
2011).
(Jaud, 2011) mentionne que contrairement au cas du courant, sous l’effet des houles le
profil logarithmique des vitesses n’a pas le temps de s’établir (figure I-6) pendant une période de
houle. La relation entre τ et u* n’est donc pas valable dans ces conditions. Elle s’exprime
généralement comme suit équation I-42 ; le facteur de friction dont elle dépend se définit par
différentes formulations utilisées dans les modèles numériques.
Eq I-42
Avec : facteur de friction,
{
(
)
} Selon Swart (1974) considéré dans Petra.
(
( )
) Selon Swart (1982) considéré dans le Mike21
Dont
; A : l’amplitude du déplacement orbitale ;
: la rugosité de Nikuradse
I.6.1.2 Le paramètre shield :
Pour qu’il y est transport sédimentaire, les contraintes de cisaillements agissent sur la
couche de sédiments à la surface du fond ; pour mettre en mouvement ce sédiment, les forces
mobilisatrices doivent être supérieures au seuil critique des forces stabilisatrices (Benassai,
2006). Ce principe est décrit par le paramètre shield qui n’est tout autre que le ratio entre la force
motrice et le poids de la particule submergée, il est aussi défini par (Soulsby, 1997) comme étant
la contrainte de cisaillement adimensionnel lié au sédiment par la taille du grain :
(
)
Eq I-43
La valeur critique de la mise en mouvement sur un fond plat a été désignée par Shield en
1930 sur un digramme en fonction du Sous l’effet du courant(Jaud, 2011; Soulsby, 1997); par