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Chapitre 3 : Structure electronique des solides : generalites
dans la structure monoclinique. La structure de bandes sera developpee dans le chapitre suivant, mais cette modification du reseau, ou distorsion, peut etre schematisee simplement a partir d'un reseau lineaire
dont les atomes sont dista\nts de a (cf. figure 3.20). II y a apparition d'un
nouveau reseau tel que leVparametre devient 2a. Dans la structure de
parametre a, la bande correspondant a la premiere ZB, soit [-/r/a,
+7r/a], est a moitie remplie (cf. figure 3.21) : le compose est metallique.
Dans la structure de parametre 2a, la bande liee a la premiere ZB est
FlG. 3.20 - Doublement du parametre a qui devient a' = 2a par formation de
paires vanadium-vanadium dans un cristal 1 D de dioxyde de vanadium.
FlG. 3.21 - Bande d'un cristal ID, de parametre a, (cf. figure 3.20) dont les etats
correspondant a [0 < k x < ±7T/2a] sont occupes et dont les etats d'energies
superieures sont vides. Cette bande est done a moitie pleine.
Chapitre 3 : Structure electronique des solides : generalites
dans la structure monoclinique. La structure de bandes sera developpee dans le chapitre suivant, mais cette modification du reseau, ou distorsion, peut etre schematisee simplement a partir d'un reseau lineaire
dont les atomes sont dista\nts de a (cf. figure 3.20). II y a apparition d'un
nouveau reseau tel que leVparametre devient 2a. Dans la structure de
parametre a, la bande correspondant a la premiere ZB, soit [-/r/a,
+7r/a], est a moitie remplie (cf. figure 3.21) : le compose est metallique.
Dans la structure de parametre 2a, la bande liee a la premiere ZB est
FlG. 3.20 - Doublement du parametre a qui devient a' = 2a par formation de
paires vanadium-vanadium dans un cristal 1 D de dioxyde de vanadium.
FlG. 3.21 - Bande d'un cristal ID, de parametre a, (cf. figure 3.20) dont les etats
correspondant a [0 < k x < ±7T/2a] sont occupes et dont les etats d'energies
superieures sont vides. Cette bande est done a moitie pleine.