Chap. 16. Interférences. Diffraction
Interfrange i
16.2 DIFFRACTION
16.2.1 Principe de Huygens
Soit un point source S émettant en lumière monochromatique et un point P où l’on
veut calculer l’amplitude de l’onde lumineuse issue de S.
Soit (S) une surface d’onde (lieu des points d’égale phase) située entre S et P et
l’amplitude de l’onde issue de S en chaque point M de (S).
On peut obtenir l’état vibratoire au point P en remplaçant la source S par un
ensemble de sources fictives secondaires placées au divers points M de (S) et émettant avec la même amplitude .4(A/) : l’amplitude en P correspond à la superposition
des diverses ondes secondaires fictives.
16.2.2 Diffraction par une fente rectangulaire
Soit une fente rectangulaire très étroite, de largeur a (largeur de la trace du plan de
la fente avec le plan de la figure) et très allongée.
Cette fente reçoit un faisceau de rayons parallèles d’une lumière monochromatique
de longueur d’onde A.
Le plan de la fente représente pour l’onde incidente un plan d’onde.
On désire calculer 1 amplitude de l’onde reçue en un point P éloigné de la fente.
Conformément au principe de Huygens, on peut remplacer l’onde incidente par une
distribution de sources fictives réparties dans ce plan et émettant avec la même amplitude. Soient /V sources distribuées sur la largeurs et distantes de d = — (Fig- 16.9).
N
Notons par rj, ri,..., r\ les distances de ces sources fictives au point P.
Interfrange i
16.2 DIFFRACTION
16.2.1 Principe de Huygens
Soit un point source S émettant en lumière monochromatique et un point P où l’on
veut calculer l’amplitude de l’onde lumineuse issue de S.
Soit (S) une surface d’onde (lieu des points d’égale phase) située entre S et P et
l’amplitude de l’onde issue de S en chaque point M de (S).
On peut obtenir l’état vibratoire au point P en remplaçant la source S par un
ensemble de sources fictives secondaires placées au divers points M de (S) et émettant avec la même amplitude .4(A/) : l’amplitude en P correspond à la superposition
des diverses ondes secondaires fictives.
16.2.2 Diffraction par une fente rectangulaire
Soit une fente rectangulaire très étroite, de largeur a (largeur de la trace du plan de
la fente avec le plan de la figure) et très allongée.
Cette fente reçoit un faisceau de rayons parallèles d’une lumière monochromatique
de longueur d’onde A.
Le plan de la fente représente pour l’onde incidente un plan d’onde.
On désire calculer 1 amplitude de l’onde reçue en un point P éloigné de la fente.
Conformément au principe de Huygens, on peut remplacer l’onde incidente par une
distribution de sources fictives réparties dans ce plan et émettant avec la même amplitude. Soient /V sources distribuées sur la largeurs et distantes de d = — (Fig- 16.9).
N
Notons par rj, ri,..., r\ les distances de ces sources fictives au point P.