Chapitre II
Modèle WaveWatch III
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fortement limitées par la profondeur, telles que les réflexions sur des obstacles. Il a déjà été
validé en divers endroits du monde [Tolman, 2002b; Abadie et al., 2005; Ardhuin et al.,
2008a, 2010; Delpey et al., 2010] et notamment en Méditerranée [Ardhuin et al., 2007; Ulses,
2005; Dufois, 2008]. Ainsi la validité du modèle est étendue jusqu’aux zones littorales grâce à
des paramétrisations du déferlement, la dissipation et le frottement par le fond. Enfin, tout
comme SWAN, une version non structurée (maillage à base triangulaire) est à présent
disponible. WW3 résout l’équation de conservation de la densité de l’action dans l’espace :
. Plusieurs formulations du forçage par le vent et la dissipation par moutonnement
sont proposées notamment celles basés sur Tolman and Chalikov [1996]. La friction par le
fond, et les interactions entre quadruplets de fréquence sont paramétrées de la même façon
que dans SWAN basé sur Hasselmann et al. [1973] et Hasselmann et al. [1985]
respectivement. La propagation spatiale est basée sur un simple schéma upwind. Enfin,
comme dans SWAN, le spectre de houle est discrétisé avec une résolution directionnelle
constante et une résolution fréquentielle logarithmique en fréquence. Les fréquences
discrétisées sont définies entre une fréquence maximum et minimum. Pour plus de précisions
sur les paramétrisations de tous les processus physiques, on pourra se reporter au manuel de
WW3 (version 4.04, 2011).
WaveWatch III résout l'équation de la densité spectrale d'action pour l'équilibre no mbre
d'onde direction spectres. L'hypothèse implicite de cette équation est que les propriétés du
milieu (profondeur de l'eau et de courant) ainsi que le champ d'onde elle- même varier sur des
échelles de temps et d'espace qui sont beaucoup plus grandes que les échelles de variation
d'une seule vague. Une autre contrainte est que les paramétrisations des processus physiques
incluses dans le modèle ne traitent pas des conditions où les vagues sont fortement profondeur
limitée. Ces deux hypothèses de base indiquent que le modèle peut généralement par appliqué
sur des échelles spatiales (incréments de la grille) de plus de 1 à 10 km, et en dehors de la
zone de surf.[1]
II.4.1.Caractéristiques du modèle
II.4.1.1.Caractéristiques physiques:
Les équations qui régissent de WaveWatch III comprennent la réfraction et la tension
du champ de vagues en raison des variations temporelles et spatiales de la profondeur
moyenne de l'eau et du courant moyen (marées, les ondes etc), le cas échéant.
Paramétrisation des processus physiques (termes sources) comprennent croissance des
vagues et de la décomposition due à l'action du vent, non linéaires des interactions
résonantes, la dissipation (`white capping ') et le frottement bas.
Propagation de l'onde est considérée comme linéaire. Échéant, les effets non linéaires
tels que les interactions de résonance sont donc inclus dans les termes sources
(physique).
Le modèle inclut des méthodes de réduction de l'effet de plusieurs gicleurs Jardin
(Booij et Holthuijsen, 1987, Tolman, 2002c).
Modèle WaveWatch III
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fortement limitées par la profondeur, telles que les réflexions sur des obstacles. Il a déjà été
validé en divers endroits du monde [Tolman, 2002b; Abadie et al., 2005; Ardhuin et al.,
2008a, 2010; Delpey et al., 2010] et notamment en Méditerranée [Ardhuin et al., 2007; Ulses,
2005; Dufois, 2008]. Ainsi la validité du modèle est étendue jusqu’aux zones littorales grâce à
des paramétrisations du déferlement, la dissipation et le frottement par le fond. Enfin, tout
comme SWAN, une version non structurée (maillage à base triangulaire) est à présent
disponible. WW3 résout l’équation de conservation de la densité de l’action dans l’espace :
. Plusieurs formulations du forçage par le vent et la dissipation par moutonnement
sont proposées notamment celles basés sur Tolman and Chalikov [1996]. La friction par le
fond, et les interactions entre quadruplets de fréquence sont paramétrées de la même façon
que dans SWAN basé sur Hasselmann et al. [1973] et Hasselmann et al. [1985]
respectivement. La propagation spatiale est basée sur un simple schéma upwind. Enfin,
comme dans SWAN, le spectre de houle est discrétisé avec une résolution directionnelle
constante et une résolution fréquentielle logarithmique en fréquence. Les fréquences
discrétisées sont définies entre une fréquence maximum et minimum. Pour plus de précisions
sur les paramétrisations de tous les processus physiques, on pourra se reporter au manuel de
WW3 (version 4.04, 2011).
WaveWatch III résout l'équation de la densité spectrale d'action pour l'équilibre no mbre
d'onde direction spectres. L'hypothèse implicite de cette équation est que les propriétés du
milieu (profondeur de l'eau et de courant) ainsi que le champ d'onde elle- même varier sur des
échelles de temps et d'espace qui sont beaucoup plus grandes que les échelles de variation
d'une seule vague. Une autre contrainte est que les paramétrisations des processus physiques
incluses dans le modèle ne traitent pas des conditions où les vagues sont fortement profondeur
limitée. Ces deux hypothèses de base indiquent que le modèle peut généralement par appliqué
sur des échelles spatiales (incréments de la grille) de plus de 1 à 10 km, et en dehors de la
zone de surf.[1]
II.4.1.Caractéristiques du modèle
II.4.1.1.Caractéristiques physiques:
Les équations qui régissent de WaveWatch III comprennent la réfraction et la tension
du champ de vagues en raison des variations temporelles et spatiales de la profondeur
moyenne de l'eau et du courant moyen (marées, les ondes etc), le cas échéant.
Paramétrisation des processus physiques (termes sources) comprennent croissance des
vagues et de la décomposition due à l'action du vent, non linéaires des interactions
résonantes, la dissipation (`white capping ') et le frottement bas.
Propagation de l'onde est considérée comme linéaire. Échéant, les effets non linéaires
tels que les interactions de résonance sont donc inclus dans les termes sources
(physique).
Le modèle inclut des méthodes de réduction de l'effet de plusieurs gicleurs Jardin
(Booij et Holthuijsen, 1987, Tolman, 2002c).