Chapitre I
3
Figure I.1: Impact du mouvement orbital sur le fond sédimentaire.
D’après Migniot et Leclerc 1976 , Si b 0 est l'espacement entre deux orthogonales au
large, et si b est l'espacement des deux mêmes orthogonales par profondeur d, on
peut écrire :
=
……………………………………………………..(I.2)
Le dernier terme de l’équation précédente est appelé coefficient de réfraction :
K R =
……………………………………………………………………..…..(I.3)
I.1.2. Le phénomène de levé ou (shoaling)
Une houle de période donnée se propage sans déformation en eau profonde c'est-à-dire
que l’évolution de la forme de l’onde est nulle au cours du temps sous l’hypothèse de non
atténuation par effet de viscosité. On considère que la houle se propage en profondeur finie
lorsque les orbites décrites par les particules d’eau sous l’effet de la houle ne se referment
plus à l’interface eau/sédiments. Dans ce cas, la forme de l’onde propagée évolue parce
qu’elle « ressent » la présence du fond.
A l’approche du littoral, l’effet de levée ou (shoaling) se traduit par une diminution de
l’amplitude de la houle (91.3% de sa valeur au large) puis par son augmentation jusqu’au