PARTIE III
Chapitre 03 : Prédiction des flux sédimentaires dans la
zone de déferlement de la houle
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grains évalués, ils ont conclu que la relation de (Bailard, 1984) a été la plus performante.
Cependant, l'ensemble des données utilisées pour des fins de comparaison seulement représentaient
une granulométrie entre 0,15 et 0,25 mm, et n'était donc pas particulièrement adapté pour tester la
dépendance de l’équation du transport de sédiment avec la taille des grains en dehors de cette
gamme.
3.1.2
Approche de force de courant
L’approche de force de courant est appliquée en général dans différentes situations de transport
sédimentaire. Les Premiers travaux tels que (Grant, 1943) a souligné que le transport de sable dans
l’avant côte résulte des effets combinés des vagues et des courants, à savoir, les vagues mettent le
sable en mouvement et les courants littoraux produisant une advection nette de sable. Plusieurs
autres approches ont été développées dans ce sens, nous citons (Bagnold, 1963) ; (Bagnold, 1966) ;
(Engelund, F. et Hansen, E., 1967) ; (Komar, P.D et Inman, D.L., 1970) ; (Ackers, P et White,
W.R., 1973) ; (Van De Graaff, J et Van Overeem, J., 1979) ; (Bailard, 1981) ; (Bailard, 1984).
3.2 Catégorie d’équilibre des forces (Force des vagues et des courants)
Cette catégorie est classiquement la méthode alternative de l'approche de force de courant dans
la prédiction du transport sédimentaire où le transport de sédiment est lié au cisaillement du fond.
Cette catégorie nécessite un modèle hydrodynamique approprié pour déterminer les courants de
vague induits par les contraintes de radiation. Cette méthode est donc plus complexe que la méthode
énergétique ou de méthodes basées sur l'analyse dimensionnelle.
L'une des premières formules de transport de sédiments qui a considéré les contraintes de
cisaillement plutôt que le flux d'énergie des vagues est la formule de Kalinski-Frijlink (proposé à
l'origine par (Frijlink, 1952)). La formule est constituée de deux parties, l'une représentant
l'agitation des sédiments par les vagues et l'autre représentant les sédiments dans les transports. Ce
concept a ensuite été adapté et approfondi par (Bijker, 1967, 1971, 1992) pour une utilisation dans
les modèles hydrodynamiques, où le taux de transport local était intégré numériquement dans la
zone de surf. Ce concept a également été étudié par d’autres auteurs parmi lesquels nous citons :
(Van De Graaff, J et Van Overeem, J., 1979) ; (Bailard, J.A et Inman, D.L., 1981) ; (Van Rijn,
1984) ; (Watanabe, 1992) ; (Damgaard, J.S et Soulsby, R.L., 1996) ; (Bayram, et al., 2001).
3.3 Catégorie analytique basée sur des expériences en laboratoire
La troisième catégorie comprend les équations obtenues à partir des analyses de régression
multiples des résultats d’expériences de terrain et de laboratoire. Ces formules relient les paramètres
environnementaux aux taux volumétriques de transport. Cette catégorie regroupe un ensemble de
paramètres non-dimensionnels supposés importants dans le processus du transport sédimentaire.
Les expressions résultantes ressemblent beaucoup aux équations énergétiques de base, mais elles
ont été obtenues à partir de relations mathématiques entre un groupe de variables sans dimension,
plutôt qu’à partir de principes physiques. Parmi ces équations nous citions celles de : (van Hijum, E
et Pilarczyk, K.W., 1982) ; (Van Hijum, 1976) ; (Brampton, et al., 1984) ; (Kamphuis, et al., 1986)
(Kamphuis, 1991) ; (Chadwick, 1989) ; (Van der Meer, 1990) ; (Veldman et Van der MeerJ.W.,,
1992) ; (Schoonees, J.S et Theron, A.K., 1996).
Chapitre 03 : Prédiction des flux sédimentaires dans la
zone de déferlement de la houle
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grains évalués, ils ont conclu que la relation de (Bailard, 1984) a été la plus performante.
Cependant, l'ensemble des données utilisées pour des fins de comparaison seulement représentaient
une granulométrie entre 0,15 et 0,25 mm, et n'était donc pas particulièrement adapté pour tester la
dépendance de l’équation du transport de sédiment avec la taille des grains en dehors de cette
gamme.
3.1.2
Approche de force de courant
L’approche de force de courant est appliquée en général dans différentes situations de transport
sédimentaire. Les Premiers travaux tels que (Grant, 1943) a souligné que le transport de sable dans
l’avant côte résulte des effets combinés des vagues et des courants, à savoir, les vagues mettent le
sable en mouvement et les courants littoraux produisant une advection nette de sable. Plusieurs
autres approches ont été développées dans ce sens, nous citons (Bagnold, 1963) ; (Bagnold, 1966) ;
(Engelund, F. et Hansen, E., 1967) ; (Komar, P.D et Inman, D.L., 1970) ; (Ackers, P et White,
W.R., 1973) ; (Van De Graaff, J et Van Overeem, J., 1979) ; (Bailard, 1981) ; (Bailard, 1984).
3.2 Catégorie d’équilibre des forces (Force des vagues et des courants)
Cette catégorie est classiquement la méthode alternative de l'approche de force de courant dans
la prédiction du transport sédimentaire où le transport de sédiment est lié au cisaillement du fond.
Cette catégorie nécessite un modèle hydrodynamique approprié pour déterminer les courants de
vague induits par les contraintes de radiation. Cette méthode est donc plus complexe que la méthode
énergétique ou de méthodes basées sur l'analyse dimensionnelle.
L'une des premières formules de transport de sédiments qui a considéré les contraintes de
cisaillement plutôt que le flux d'énergie des vagues est la formule de Kalinski-Frijlink (proposé à
l'origine par (Frijlink, 1952)). La formule est constituée de deux parties, l'une représentant
l'agitation des sédiments par les vagues et l'autre représentant les sédiments dans les transports. Ce
concept a ensuite été adapté et approfondi par (Bijker, 1967, 1971, 1992) pour une utilisation dans
les modèles hydrodynamiques, où le taux de transport local était intégré numériquement dans la
zone de surf. Ce concept a également été étudié par d’autres auteurs parmi lesquels nous citons :
(Van De Graaff, J et Van Overeem, J., 1979) ; (Bailard, J.A et Inman, D.L., 1981) ; (Van Rijn,
1984) ; (Watanabe, 1992) ; (Damgaard, J.S et Soulsby, R.L., 1996) ; (Bayram, et al., 2001).
3.3 Catégorie analytique basée sur des expériences en laboratoire
La troisième catégorie comprend les équations obtenues à partir des analyses de régression
multiples des résultats d’expériences de terrain et de laboratoire. Ces formules relient les paramètres
environnementaux aux taux volumétriques de transport. Cette catégorie regroupe un ensemble de
paramètres non-dimensionnels supposés importants dans le processus du transport sédimentaire.
Les expressions résultantes ressemblent beaucoup aux équations énergétiques de base, mais elles
ont été obtenues à partir de relations mathématiques entre un groupe de variables sans dimension,
plutôt qu’à partir de principes physiques. Parmi ces équations nous citions celles de : (van Hijum, E
et Pilarczyk, K.W., 1982) ; (Van Hijum, 1976) ; (Brampton, et al., 1984) ; (Kamphuis, et al., 1986)
(Kamphuis, 1991) ; (Chadwick, 1989) ; (Van der Meer, 1990) ; (Veldman et Van der MeerJ.W.,,
1992) ; (Schoonees, J.S et Theron, A.K., 1996).