Deux mouvements sinusoidaux de directions, perpendiçalaires
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d’apres l’Eq. (12.30), nous devons avorr sm cot‘ = 1. La composante selon l’axe des
Y de la v1tesse est vy = dy/dt = — wB sin, wt = —CuB.Puisqu’elle est négative le point
passe en A en se dirigeant vers le bas, ce qui corresp0nd au sens de rotation des aiguilles
d’une montre. On obtient la meme ellipse pour 8 =
2 ou — 7r/2, mais alors le mouvement est en sens inverse des aiguilles d’une montre. (L’étudiant peut—il vérier cette
afnnation‘?). Ainsi, nous pouvons dire que lorsque la différence de phase 8 est i 7r/2,
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l’interférence de deux mouvements sinusoïdaux de même fréquence produit une polarisa_
tion elliptique, les axes de l’ellipse etant parallèles aux
des deux inouVements.
Lorsque A = B, l’ellipse se transforme en cercle et nous avons une polarisation
circulaire. Pour une valeur .…3rbitraire de la différence de phase 8, la trajectoire est
encore une ellipse, mais ses axes ont tourné par rapport aux axes de coordonnées. La
Fig. 12—22 indique les trajectoires correspondant à des différences de phase données.
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-
D’après le paragraphe 12.3, les mouvements décrits parles Eqs (12.30) et (12.31)
nécessitentdes forces, dirigées selon les—axes des X et des Y, égales à Fx : ——kx et
Fy = ——ky. La force résultante agissant sur la particule est donc
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—k(uxx + uyy) :
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où r = OP (Fig. 12—23) est le-vecteur poSition de la particule. Par conséquent, le
mouvement que nous avons décrit
dame cmemëËqueadansœparagrapheest
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produit par une force centrale
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force donnée par
unmouvementplan
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particule peut se déplacer dans l’espace, carla force— est centrale
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la trajectoire la plus générale sous l’aCtion d’Une telle força“ est une“ ellipse._ L’énergie
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potentielle correspondant à la force de l’Eq.‘ (12:33) est:—(r“eVoir
88)
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