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.
.
H
350
Dynamique des hautes energtes
ii
est valable pourvu que l’énergie
totale
soit conservée. En raison du
}
;
.
c2, lesvariations de la masse ne sont appréciables que si les variations d’énergie
'
'
très grandes. Pour cette raison, la variation de masse résultant des transformatidns‘ ii
d’énergie n’est appréciable que dans les interactions nucléaires ou dans la physique
des hautes énergies, et est pratiquement négligeable dans les réactions chimiques.
'
Ü
—
La quantité moc2 qui apparaît dans 1’Eq. (11.13) est appelée énergie au repos
_
la particule, et la quantité
,.
'
’
2
«
'
…E = E- + ”1002 = ——°——
=
mc2
(11.16)
’
'
V1 _ ”’/C’
,
'
est l’énergie totale de la particule. L’énergie totale de la particule, telle qu’elle est
.
dénie ici, Comprend l’énergie cinétique et l’énergie au repos, mais non l’énergie potenî
_
-
'
En combinant
les Eqs (1 1.8) et (11.16), nous voyons que v : czp/E . Cette expression"
donne la vitesse en fonction de la quantité de mouvement et de l’énergie.
p ont la même direction, cette expression est aussi valable pour les vecteurs eux—mêmes,.
_
et nous pouvons
écrire
2
'
—
9£L’Eq. (11.16) est équivalente à
commé nous pouvons le voir en remplaçant p par son expression (11.8) et en venant
: . . _" _. _'
(11.18) devient l’Eq. (11.16).
_
A-première'vue, l’Eq._ (11.13) donnant l’expression relativiste de l’énergie cmet1que
_
'
tout à fait différente de l’Eq. (8.12) exprimant l’énergie cinétique new
: . ……
.= %mvZ» En… Pest pourtant pas. Lorsque v est …
(à"f‘c, nous pouvons développer le dénominateur de l’Eq. (11.7), en
‘‘
'
.
-
v
1 ‘v
3 v
-
Par
PEE!»
nous trouvons que
…
si "U << :c. N0us ‘vérions a1ns1denouveau>
.‘»=* ?… queïamecamque neWœniènn“e ‘n’est
Ia mecamquerelatmsœ
‘”
îÏaurep°smem“auxtresgrandeswœssesnouspouvonsremplaceruparc
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