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Dynamique'dé3’hautes énergies
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1114 '
*i
Nbus avOns déni, au chapitre 7
_,
la qùantité de mouvement d’une particule commep=i
et nous avons supp0sé que la masse
m est indépendante de la vitesse.
_"jàprès de n0mbreuses expériences sur
les particules à hautes énergies, telles
rapides
les protons produits par les accélérateurs modernes, outrouvées
dans
rayons cœmiques, On s’est aperçu que cette hypothèse n’est plus valables
.
Rappelons quela forCe agissant sur uneparticule a été dénie comme F :
exerçant des forces connue”s sur des particules rapides nous pouvons détermmer
=#éxpérhètàlement
correspondante de p.
pouvons parexemple
Observer le mouvement des électrons (ou d’autres particules chargées) ded1fférentês[
_
_-.:énefgiesîdan—s
* des champs électriques ou magnétiques connus.] Il résulte deces
*r‘iencés que 1a'înassede la" particule se déplaçant avec une vitesse v par rapportal’ob
'servateur apparaît Comme donnée par
t
-
“‘/1
v2/è2
.
"loi
dans l’Eq. (6.32) et mo est une constante, caracteristiquede
Massé au repas,“puisqUe c’est la valeur de m quandvÈ0,
quandïrarç‘ÿàicul‘e
rapport à l’observateur. LaprésenceL
,
du
que nous*av0ns' déjà rencontré auparavant
chap1treô
de
de Lorentz, n’est pas surprenante,puüque
notref‘noùveauprincipe de rélâtisdté” basé sûreette transf0m‘1atioh dortnecesmtersoh
‘
Lavar1at10n
"masse
”est
F1g
Cètte gureest 'énï'nè3è
la Fig." 6——'1‘5
,
en
“de v 7c
.
”vOirÎ que
seulement pour de très grandês
Vitesses
netable de la masse'de
même Î3Ï)Ïif "v =
lTri/m0
= 1,15
de la màSse n’est
: Laquant1tede mouvement =“d-’ùei particule"se‘ déplaèant aveô une‘vitessë
…
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