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Travail et énergie
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que le résultat est indépendant de la masse. En introduisant les valeurs;
nous avons
‘
…
_.
'
.
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'Êour la position symétrique D, qui fait un angle de ——10° avec la verticale, nous
même résultat, puisque cos (—9) = cos 9.
‘
.
a? )
p‘œæmäælëæ
'
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—
,
LeV-problème— traité dans le paragraphe précédent n’est qu’un exemple d’une classe
__
dé_forœs, Qu’0n appelle forces dérivant d’un potentiel, pourdes’
suivants de ce chapitre.
'
f"'ÿUne force
d’un potentiel si"là manière d0nt”elle dépend du vecteur posrüon<
…
,
x, y,
de la‘particule est telle que le travail W peut tOUJOUI‘S
.
des valeurs d’une même quantité EP (x, 37,72) evaluees
…
-
au pein? d’arrivée-La quantité Ep(x, % Z) est appelée energie
'
potentzelle, etestune fonction des coordonnées de la particule. Si F est une fofce
potéelÏ,
-
'
°
_
f ’ W_= [A'F'dF
—
Ep,B.
_
'
’
,
:
Remarquons
—'—
et ‘non
—
autrement dit, le travail
'
égal Èp au
de départ moins EP au point d’arrivée. En d’autres
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termes; ,
'
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7
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,
.
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l’énergie potentielle est une fonCtion des coordonnées telle que la
-:
…
entre lès—valeurs prises au départ età l’arrivée s‘o‘itégalê au trau_ail fourm
__
_
.
…_à la particule pour se déplacer de sa: position initiàle à sa position nale
{_ Entouterigeü, l’énergie potentielle
dépendre des cOordonnées de la particule
ï consuieree, aussi
Coordonnées de toutes les autres particules dans le monde
enmteractmn
comme nous l’avons mentionné au chap1tre7en
'
ladynam1que d’une particule, nous supposons le reste du monde essent1ellement
'
xe,—jet par
les, cçordonnées de la particule cbnsidérée appararssentdäÙS
obtenuepourl’energiecménque,que l’Eq. (8.12) est valable… en géneral queeque
,
-
E ‘
nePentetmsat18fætepariñ’imbÔÏŒ qu‘elle
dtïi la venerüsm‘1t
d1œSderwantdunpotenüel
comparaî 1"Eq5(8.17) avec_1Eq(81l
_
potentleedepesanœurest