Principe de conservation de
môuüéiñêïzt
167
Ainsi, par exemple, dans le
d’une molécule isolée d’hydrogène, la variation dela
quantité de mouvement
de l’un des électrons est égale et opposée à la somme des ‘varia—
-.
tions des quàntites'de mouveméntde l’autre électron et des deux protons.
'
Daris‘le cas pàrtiCulier de deux particules,
Ÿ.
p1‘ + P?
const
_
'
(75)
_
ou
'
_
'
_
_
.
_/
/
'
…
_
Remarquons, d’après l’Eq. (7.6), que
’
'
/
_
/
‘
P1 _ pl — P2 _ P2
_
—
_
-_
:
'
,
_
…‘
_
.
;
_-,
011 encore, en appelant p"'— p = A p la variation dela quantité de mouvement entré
,
les instants t et t’, nouspouvons-éèrire
'
-
'
-
"
-
-
Ap1 = —Ap2.
*
.
'
.
,
(7-8)
Ce résultat indique que, pour
en
variationde_ làquant1te
de mouvement d’une particule dans_uh‘certàin intervalle de tempsest “égale et opposée
à la Variation de la quantité de mouvement de l’autre pendant le
temps (Fig, 7 —,—3). On peut aussi exprimer ce résultat en disant que '
».
-
-
‘.
_
…
'
[une interaction produit
quantité de mouvement, .
_
Ï.
.
de, sorte que la quantité de mouvement-<< perdue _» par une des particules en_interaotiôn _
_
gagnée '» par l’autre particule;
-
'
"
_
'
La. loi d’inertie énoncée dans le paragraphe 7.2 n’est qu’un cas particulier du principe - -'
“de la conservation de la quantitéde mouvemeht._COMe
n’—avons_qu’une' particule _
-
isolée au. lieu de.plUSieurs, l’Eq. (7.4) a seulement'un-terme
…
'
“son éQui_vailent, v *_= const, ce qüi est précisément
g
ÊÏ;’
“
‘N0us trouvons Continuèer‘nent autour
_
de nous
principe"déle
-
'
ÔÇñServation de
Leîreci'
'
'
S
ment le système fusil plus "balle; est imm ’obîle,jet_gla quantite de mOUVememmtaleeSt '
nueLorsquontne1erecuidufuscontrehalanœlaquanttedem0uvementàrgæ
'
Wars.=f1=’-'avantîrnseparla
.
-‘ ;…
: î "»
etdunoyauresultantestegaleazeropulSülüîH*laïmmt19systeme*‘3ËafCëfumPOSpar
LS
F1g7—3E0hangede<äuantlædemwve
mentparSu1tedeïmt9fætwnenedæxà?
‘
Q; —f î ‘ —