Unité d’énerg'i'e' _- l’électr0n-v'olt
'
—
Il doit donc y avoir d’autres forces attractives, de
_
,
.
,'
,,
.
nature non électrique, pour maintenir la cohésion du
Il eSt comm
ode d’ut1hser une unite d energie plus
noyau.
Ces forces d’attraction sont spécifiquement
petite que le joule.
__
nucléaires.
_
,
L’attraction des nucléons s’effectue par l’intero L’électron-volt est l’énergze d’un electron sou—
,
.
.
.
,
,
.
_
,
,
,
.
.
med1arre de part1cules appelees mesons 7: ou prons.
mis à une dzjference de potentzel
de 1 volt (abrev1atron
Le tableau ci-dessous donne les caractéristiques
eV).
des mésons.
'
'
1 eV : charge del’électron >< diérence de
_
potentiel;
Tableau 3.1
'
_19
.
=
1’6 X_1109
C
X
1 V
Particule
Masse
Charge
'
'
1eV=1,6x10
].
_
_
.,
.,
( unite : masse
(umte : charge
_
'
__
de l’électron)
du proton)
@ Le mégaélectron-volt est un multiple de l’élec—
,
trou—volt.
méson n°
273
0
Un. mégaélectron—volt (abréviation MeV) vaut
7:+
273
+1
106 électrons—volts :
273
_1
_
1 MeV = 106 eV
'
'
Deux neutrons ou deux protons, ou un proton et -
Énergie de liaison du noyau
'
un neutron, échangent entre eux un pion.
'
La formation d’un noyau d’hélium‘ s’accompagne
Figure 3.2
.
=
d’une perte d’énergie de 28,35 MeV.
'
_
'
'
Inversement, si on veut scinder le noyau d’hélium
"
_*
" + 7ï0
7t0 + "
_>
”
en protons etneutrons, il faut fournir une énergie de
n
———>
n +
n0 + p
———>p
_
28,35,
MeV qui
mesure la
ténac1té avec
les
,
n
___>
p + 7Î_
_
+ p
n
nucleons adherent les uns aux autres. C’est l’energze de
_
liaison du noyau.
.
p
_+
n + 7I+—+
+ n
__>
1)
_,
'
Échange de pions '
__
Remarque : On ignore les électrons périphériques
_
'
'
-
dans les
réactions nucléaires. Le symbole ÊHe sous'
Lors de l’échange, la nature des nucléohs ne
entend âHe®®. Comme ily a toujours un” même nombre
varie pas si le‘pion est neutre; elle varie si le pion est
d’électrons dans les deux
l’équation, on
chargé.
'
.
”
peut
indifféremment les masses nucléaires ou
,
L’existence de ces mésons fut prévue par la
les masses des atomes, à condition, bien entendu,
'
théorie de YUKAWA (1935) et prouvée peu après expéri—
d’utiliSer pour les deux membres de l’équation le même
mentalement.
_
'
type de masses;
'
7
°
-
-
Pour comprendre comment deux corps s’attirent
_,
"
—'
'
'
'
en
échangeant un troisième corps, imaginons deux
'
.
'
,
.
,
'
..
_
.
'
j'oueursde
football se‘disputant le ballon. Ce dernier
_
_
1.2 NATURE
;
‘
'
…
paSse d’unjbueur‘àl’auüe eties maintient unis.
.
’
'
‘pes FORCES NUCLÉAlRES
'
'
'
Voir gure'3.3.
_
‘
'
*
'
'.
'
.
°
''
Dans cet échange entre nucléons, les mésons
Les forCes— électriquesdeCOULOMB n’expliquent
,
agissent comme une sorte de ciment ou de pont. Les
,
pas l’attraction mutuelle des nucléoris. Du fait de leur
'
calculs de la physique théorique montrent que Ces forces
.
neutralité, les neutrons n’exerœnt pas d’action électii—_
"
-
_
d’éChange agissent sur des distances très faibles et pré'
sur
protons, ni sur les autres neutrons. Quant
_Â-duisent des liaisons très fortes, mais tendent très‘ vite
.
_
aux protons, ils possèdent tous des
positives et
vers zéro 'à des distances supérieures à
soit
ne Peuvent-que Se repousser mutuellement. ‘
_
-
'
'
_1fermi. ,
'
'
‘
_
'
-
'
—
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_
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Ces forces d’attraction sont spécifiquement
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_
,
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,
.
.
.
,
,
.
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'
'
1 eV : charge del’électron >< diérence de
_
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Tableau 3.1
'
_19
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=
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C
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Particule
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'
'
1eV=1,6x10
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_
_
.,
.,
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(umte : charge
_
'
__
de l’électron)
du proton)
@ Le mégaélectron-volt est un multiple de l’élec—
,
trou—volt.
méson n°
273
0
Un. mégaélectron—volt (abréviation MeV) vaut
7:+
273
+1
106 électrons—volts :
273
_1
_
1 MeV = 106 eV
'
'
Deux neutrons ou deux protons, ou un proton et -
Énergie de liaison du noyau
'
un neutron, échangent entre eux un pion.
'
La formation d’un noyau d’hélium‘ s’accompagne
Figure 3.2
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=
d’une perte d’énergie de 28,35 MeV.
'
_
'
'
Inversement, si on veut scinder le noyau d’hélium
"
_*
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en protons etneutrons, il faut fournir une énergie de
n
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n +
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_
28,35,
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,
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liaison du noyau.
.
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Remarque : On ignore les électrons périphériques
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d’électrons dans les deux
l’équation, on
chargé.
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indifféremment les masses nucléaires ou
,
L’existence de ces mésons fut prévue par la
les masses des atomes, à condition, bien entendu,
'
théorie de YUKAWA (1935) et prouvée peu après expéri—
d’utiliSer pour les deux membres de l’équation le même
mentalement.
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-
-
Pour comprendre comment deux corps s’attirent
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.
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1.2 NATURE
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‘
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.
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Voir gure'3.3.
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Dans cet échange entre nucléons, les mésons
Les forCes— électriquesdeCOULOMB n’expliquent
,
agissent comme une sorte de ciment ou de pont. Les
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pas l’attraction mutuelle des nucléoris. Du fait de leur
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calculs de la physique théorique montrent que Ces forces
.
neutralité, les neutrons n’exerœnt pas d’action électii—_
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-
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d’éChange agissent sur des distances très faibles et pré'
sur
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_Â-duisent des liaisons très fortes, mais tendent très‘ vite
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_
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