DYNAMlQUE D'UNE RÉSURGENCE
…
2.1
CREATION
DE
MOUVEMENTS
ASCENDANTS
PRES
nes
cores
2.1.1
Courant
de
dérive et spirale d'Ekman
Se basant sur les observations de Nansen
,
en
Mer du Groënland, d'une
dérive des glaces dans une direction faisant un angle de 20 à 40 °
avec le vent,
Ekman (1905) élabora la théorie du courant de dérive"‘pour un océan idéal: tournant,
plan, homogène en densité* et viscosité, de profondeur infinie, soumis à l'action d'un
vent constant
.
Dans ce cas (Fig. 1.4),
la masse d'eau* est soumise à deux forces
permanentes qui s'équilibrent: une force supercielle d'entraînement par le vent
T
et la force de Coriolis*
Fc
liée à la rotation terrestre.
Soit
U la vitesse
résultante du fluide mis en mouvement par un vent de vitesse constante A
.
Dans le
plan xOy , on a U = u + v
.
Si
”C
est la tension due au vent (grandeur homogène à
une
force par unité de surtace, donc à une pression), on peut écrire selon les trois
axes
Ox, Oy et 02 :
du
1
arx
_
:
__
_
+
fv
dt
p
82
dv
1
ary
__
=
__
_
—
tu
dt
p
82
dw
__
=
0
dt
Dans un système en état stationnaire, les accélérations sont nulles, d'ou:
2
1
ÔTX
uv
d u
-fv
:
—
——
=
——
——
p
82
p
822
(1)
fu
:
——
———-—
=
——
“__—
p
az
p
322