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Pollution atrnospheri que
I (O ,r)
r
Figure 2.7 - Diffusion d 'un rayonnement incid ent (10) .
tres forte dans les plus faibl es longueurs d 'onde (rem arqu e 2.1.2 sur la couleur
du ciel) . Le rayonnement terrestre (dans les gran des longueurs d 'onde) est don e
tres faibl ement diffuse. En fin, la diffusion croit avec la taille de la particule (d)
et s'attenue lorsqu 'on s'eloigne de la particule.
La diffusion de Rayleigh est syrnet rique ent re l' avant et l'arriere de la particule diffusan te : 1(0, r ) = I( 7r - 0, r ).
Optique geornetr-ique
Si d » >. (c'est le cas des gouttes d 'eau dans les nuages pour le rayonnement solair e) , les lois de l'op tique geomet rique s'appliquent, avec de mul tipl es
impli cations (ar c-en-ciel, etc ). On parl e de mili eu diffusant et la diffusion est
independ an t e de la longueur d 'onde.
Diffusion d e Mie
Si d ~ >. (ce qui est le cas pour la majorite des aerosols atmosph eriques) ,
les simplificat ions utilis ees pour la diffusion moleculaire ne sont plus verifiees,
Un calcul complet de l'interaction ent re le cha mp electrornagnetique et la
par ticule doit etre realise : c'est la theorie de Mi e. La par ticule est alors representee par un e distribution de dip oles elernentaires .
L'in tensit e du champ diffuse a une dist anc e r de l'objet diffusant , dan s une
dir ection faisan t un angle 0 avec la dire ction incidente est ([87])
(2.24)
ou i 1 et i 2 sont les par am etres d 'in t ensite de Mie, et sont des fonctions (compliquees) de dj >., 0 et m . Les param etres i 1 et i 2 presentent un ensemble complexe
de maxima en fonction de l' angle 0 ; en particulier, hormis pour les petites particules, la diffusion de Mie est predorninan t e vers l'avan t de l'objet diffusan t
(figure 2.8) .
Pollution atrnospheri que
I (O ,r)
r
Figure 2.7 - Diffusion d 'un rayonnement incid ent (10) .
tres forte dans les plus faibl es longueurs d 'onde (rem arqu e 2.1.2 sur la couleur
du ciel) . Le rayonnement terrestre (dans les gran des longueurs d 'onde) est don e
tres faibl ement diffuse. En fin, la diffusion croit avec la taille de la particule (d)
et s'attenue lorsqu 'on s'eloigne de la particule.
La diffusion de Rayleigh est syrnet rique ent re l' avant et l'arriere de la particule diffusan te : 1(0, r ) = I( 7r - 0, r ).
Optique geornetr-ique
Si d » >. (c'est le cas des gouttes d 'eau dans les nuages pour le rayonnement solair e) , les lois de l'op tique geomet rique s'appliquent, avec de mul tipl es
impli cations (ar c-en-ciel, etc ). On parl e de mili eu diffusant et la diffusion est
independ an t e de la longueur d 'onde.
Diffusion d e Mie
Si d ~ >. (ce qui est le cas pour la majorite des aerosols atmosph eriques) ,
les simplificat ions utilis ees pour la diffusion moleculaire ne sont plus verifiees,
Un calcul complet de l'interaction ent re le cha mp electrornagnetique et la
par ticule doit etre realise : c'est la theorie de Mi e. La par ticule est alors representee par un e distribution de dip oles elernentaires .
L'in tensit e du champ diffuse a une dist anc e r de l'objet diffusant , dan s une
dir ection faisan t un angle 0 avec la dire ction incidente est ([87])
(2.24)
ou i 1 et i 2 sont les par am etres d 'in t ensite de Mie, et sont des fonctions (compliquees) de dj >., 0 et m . Les param etres i 1 et i 2 presentent un ensemble complexe
de maxima en fonction de l' angle 0 ; en particulier, hormis pour les petites particules, la diffusion de Mie est predorninan t e vers l'avan t de l'objet diffusan t
(figure 2.8) .