2. Inter action matiere / rayonnernent
55
10 6
10
5
10
4
10
3
S 10 2
S
--<::
10 1
10°
10- 1
1Oi2o_1
x
10 1 10 2 10
3
10
4
10
5
10
7
Energie (kJ mol- I)
(2.1)
Figure 2.1 - Decomposition du spectre de rayonnement. En abscisse : l'en ergi e
(en kJ mol " ") ; en or don nee : la longueur d 'onde (en nm) .
(en S - 1 ou en hertz) ou de mani ere equivalente par sa longueur d 'onde A = c/v
(generalernent en nm ou J.1.m) .
Le spe ctre de rayonnemen t peu t ainsi etre decompose par ord re croissan t
de longueur d 'onde : rayons "( (A :s; 0.1 nm), rayons X (0.1 nm :s; A :s; lO nm) ,
ult raviolet (10 nm :s; A :s; 380 nm) , visible (du bleu au rou ge: 380 nm :s; A :s;
750nm) , infrarouge (750nm :s; A :s; 10 J.1.m) , radio, etc. La figure 2.1 donne
ega lement l'energie correspondante des photons.
2.1.1.2 Angle solide
Pour qu antifier le rayonnement recu par un e sur face, un e notion utili see
classiqu ement est celle d ' angle solide. L' angle solid e n est defini a par tir d 'un
element sur facique a sur un e sphere de rayon r cent ree aut our de l'origin e O .
Il est egal au rapport de la surface a sur Ie carre de r : n = a / r
2 .
En travaillant en coordonnees spher iques, l'elernent differenti el de sur face
dcr est genere par les vari ations de l' an gle zenithal dB et de l' an gle azimutal d¢
(figure 2.2) . L'elem ent differenti al d 'angle solide est alors donne par
dn = d~ .
r
Comme do = r sin Bd¢ x rdB, on ob ti ent
dn = sin Bd¢ dB.
(2.2)
Un angle solide est mesu re en steradian (sr) . Pour un e sphere, pui squ e B E [0,1T]
et ¢ E [0, 21T], on obt ient apres int egration n = 41T.