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test de sensibilité a été effectué pour trois combinaisons différentes de la croissance exponentielle de
vent et des formules du terme source de whitecapping, qui sont respectivement Komen et al, (1984)
& Komen et al, (1984), Komen et al, (1984) & Janssen, (1989, ,1991), Yan (1987) & Van der
Westhuysen (2007). Afin de sélectionner le meilleur réglage physique adapté à la côte d'Alger, une
analyse statistique des erreurs a été effectuée pour évaluer les résultats de simulation obtenus lors de
l'étalonnage du modèle par rapport à des mesures de vagues effectuée sur 6 mois par la bouée de
Tamentfoust "B1" (Figure VI-2) du 01/10/1998 au 31/03/1999 ; une période considérée la plus
dynamique en termes de climat des vagues durant l'année (période hivernal). Les différents
paramètres d'erreur statistique utilisés pour l'évaluation de la performance du modèle de grille locale
du SWAN sont les même utilisé pour la calibration du modèle à grille grossière détaillées dans le
chapitre II. Les diagrammes de Taylor (Taylor, 2001), ont également été utilisés pour une
représentation graphique des résultats d'étalonnage, Les résultats de l'étalonnage ont montré que les
modifications apportées au coefficient de dissipation (Cds) ont un effet significatif sur les résultats du
modèle imbriqué, qui dépend des formules de whitecapping utilisées et de ceux de la croissance
exponentielle de vent. Il est à noter que l'augmentation du coefficient de dissipation par Whitecapping
conduit à une légère amélioration des performances du modèle en termes d'estimation de hauteur
significative pour les différentes combinaisons de croissance exponentielle de vent et de formules de
terme source de whitecaing (Figure IV-3 et IV-4). D'autre part, cette légère amélioration des résultats
d'une simulation de hauteur de vague significative était désavantageuse sur le plan des résultats de la
période moyenne des vagues, qui ont présenté une dégradation due à l'augmentation du coefficient
Cds par rapport aux termes sources de Komen (1984) et Janssen (1989 et 1991) (Figure IV-3 et IV4).
test de sensibilité a été effectué pour trois combinaisons différentes de la croissance exponentielle de
vent et des formules du terme source de whitecapping, qui sont respectivement Komen et al, (1984)
& Komen et al, (1984), Komen et al, (1984) & Janssen, (1989, ,1991), Yan (1987) & Van der
Westhuysen (2007). Afin de sélectionner le meilleur réglage physique adapté à la côte d'Alger, une
analyse statistique des erreurs a été effectuée pour évaluer les résultats de simulation obtenus lors de
l'étalonnage du modèle par rapport à des mesures de vagues effectuée sur 6 mois par la bouée de
Tamentfoust "B1" (Figure VI-2) du 01/10/1998 au 31/03/1999 ; une période considérée la plus
dynamique en termes de climat des vagues durant l'année (période hivernal). Les différents
paramètres d'erreur statistique utilisés pour l'évaluation de la performance du modèle de grille locale
du SWAN sont les même utilisé pour la calibration du modèle à grille grossière détaillées dans le
chapitre II. Les diagrammes de Taylor (Taylor, 2001), ont également été utilisés pour une
représentation graphique des résultats d'étalonnage, Les résultats de l'étalonnage ont montré que les
modifications apportées au coefficient de dissipation (Cds) ont un effet significatif sur les résultats du
modèle imbriqué, qui dépend des formules de whitecapping utilisées et de ceux de la croissance
exponentielle de vent. Il est à noter que l'augmentation du coefficient de dissipation par Whitecapping
conduit à une légère amélioration des performances du modèle en termes d'estimation de hauteur
significative pour les différentes combinaisons de croissance exponentielle de vent et de formules de
terme source de whitecaing (Figure IV-3 et IV-4). D'autre part, cette légère amélioration des résultats
d'une simulation de hauteur de vague significative était désavantageuse sur le plan des résultats de la
période moyenne des vagues, qui ont présenté une dégradation due à l'augmentation du coefficient
Cds par rapport aux termes sources de Komen (1984) et Janssen (1989 et 1991) (Figure IV-3 et IV4).