“paleoclimatique_t2” — 2013/10/24 — 11:38 — page 304 — #327
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Paléoclimatologie
masse de la calotte en surface. Il faut souligner que ce mécanisme fonctionne
même à climat constant. MacAyeal met en évidence une oscillation interne des
calottes glaciaires et montre que pour une calotte telle que la calotte nordaméricaine, la durée du cycle est d’environ 7 000 ans, ce qui est du même ordre
de grandeur que la période observée. Un reproche fait à ce mécanisme tient
précisément au fait que les calottes peuvent osciller indépendamment, alors
qu’on a observé une certaine cohérence des événements de débâcle en provenance de l’Amérique du Nord et de la Scandinavie (Grousset et al., 1993 [14]).
Cependant, le mécanisme de MacAyeal a pu être reproduit dans un modèle
plus complexe (Calov et al., 2002 [2]), incluant océan, atmosphère, végétation et les calottes glaciaires de l’hémisphère nord, avec une prescription des
caractéristiques variables sous la calotte Laurentide (Fig. 8.3). Ces derniers
montrent que si, en effet, des instabilités de la calotte Laurentide existent
sous forçage constant, le système extérieur à la calotte peut avoir un rôle de
synchronisation des événements.
Fig. 8.3 – Modélisation d’instabilités du système atmosphère-océan-calotte glaciaire nord-américaine en contexte glaciaire (Calov et al., 2002 [2]). Le modèle climatique utilisé est le modèle CLIMBER-2, le modèle pour la calotte nord-américaine
est le modèle SICOPOLIS dans lequel a été introduite une représentation d’un possible glissement de la calotte lorsque sa base n’est pas gelée. Le modèle simule une
série d’instabilités de la calotte nord-américaine. a) Volume de glace de cette calotte. b) Altitude de la calotte au-dessus de la baie d’Hudson (85.5
◦ W, 61.5
◦ N). c)
Altitude de la calotte près de l’embouchure de la baie d’Hudson (67
◦ W, 60.75
◦ N).
Les intervalles en gras indiquent des périodes de débâcle de la calotte glaciaire,
c’est-à-dire les événements de Heinrich simulés par le modèle.
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Paléoclimatologie
masse de la calotte en surface. Il faut souligner que ce mécanisme fonctionne
même à climat constant. MacAyeal met en évidence une oscillation interne des
calottes glaciaires et montre que pour une calotte telle que la calotte nordaméricaine, la durée du cycle est d’environ 7 000 ans, ce qui est du même ordre
de grandeur que la période observée. Un reproche fait à ce mécanisme tient
précisément au fait que les calottes peuvent osciller indépendamment, alors
qu’on a observé une certaine cohérence des événements de débâcle en provenance de l’Amérique du Nord et de la Scandinavie (Grousset et al., 1993 [14]).
Cependant, le mécanisme de MacAyeal a pu être reproduit dans un modèle
plus complexe (Calov et al., 2002 [2]), incluant océan, atmosphère, végétation et les calottes glaciaires de l’hémisphère nord, avec une prescription des
caractéristiques variables sous la calotte Laurentide (Fig. 8.3). Ces derniers
montrent que si, en effet, des instabilités de la calotte Laurentide existent
sous forçage constant, le système extérieur à la calotte peut avoir un rôle de
synchronisation des événements.
Fig. 8.3 – Modélisation d’instabilités du système atmosphère-océan-calotte glaciaire nord-américaine en contexte glaciaire (Calov et al., 2002 [2]). Le modèle climatique utilisé est le modèle CLIMBER-2, le modèle pour la calotte nord-américaine
est le modèle SICOPOLIS dans lequel a été introduite une représentation d’un possible glissement de la calotte lorsque sa base n’est pas gelée. Le modèle simule une
série d’instabilités de la calotte nord-américaine. a) Volume de glace de cette calotte. b) Altitude de la calotte au-dessus de la baie d’Hudson (85.5
◦ W, 61.5
◦ N). c)
Altitude de la calotte près de l’embouchure de la baie d’Hudson (67
◦ W, 60.75
◦ N).
Les intervalles en gras indiquent des périodes de débâcle de la calotte glaciaire,
c’est-à-dire les événements de Heinrich simulés par le modèle.