11.2. Nature de la lumière
Figure 11.2a Onde sphérique
Figure 11.2b Onde plane
Représentation des surfaces d’onde (en rose) et des rayons lumineux associés (en noir)
pour une source à distance finie de l’observateur (onde sphérique, figure de gauche) et
pour une source à distance « infinie » (onde plane, figure de droite).
11.2.3 Notion de rayon lumineux – Optique géométrique
Dans l’approximation de l’optique géométrique, la lumière se propage par lignes lumineuses indépendantes appelées "rayons lumineux" et il n’est pas nécessaire de faire
appel à la description ondulatoire de la lumière pour en comprendre
Ils feront
l’objet du
chapitre 14.
la propagation. Par
contre, les phénomènes de diffraction et d’interférence, liés à la nature ondulatoire de la
lumière, ne peuvent pas s’expliquer dans le cadre de cette approximation.
Dans un milieu homogène, les rayons sont des droites. Lorsqu’un rayon rencontre la
surface de séparation de deux milieux transparents (qu’on appelle dioptre) , il change de
direction : une partie reste dans le premier milieu (milieu d’incidence) : il y a réflexion ;
une autre partie est transmise dans le second milieu avec changement de direction : il y
a réfraction.
La figure 11.3 définit les angles que font les rayons incident, réfléchi et réfracté par
rapport à la normale au dioptre au point d’incidence.
Les lois relatives au parcours d’un rayon peuvent s’exprimer de deux façons différentes équivalentes : les lois de Snell-Descartes et le principe de Fermat.
11.2.4 Lois de Snell-Descartes
Loi du plan d’incidence (1
re loi de Snell-Descartes)
Les rayons incident, réfléchi, réfracté et la normale au point d’incidence sont dans
un même plan, le plan d’incidence, défini par le rayon incident et la normale au
dioptre au point d’incidence (Fig. 11.3).
Loi de la réflexion (2
e loi de Snell-Descartes)
L’angle d’incidence et l’angle réfléchi sont égaux et opposés.
©
Dunod – La photocopie non autorisée est un délit
229
“Gautron_9782100543007” (Col. : ScienceSup3-193x250) — 2010/6/15 — 17:13 — page 229 — #239
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Figure 11.2b Onde plane
Représentation des surfaces d’onde (en rose) et des rayons lumineux associés (en noir)
pour une source à distance finie de l’observateur (onde sphérique, figure de gauche) et
pour une source à distance « infinie » (onde plane, figure de droite).
11.2.3 Notion de rayon lumineux – Optique géométrique
Dans l’approximation de l’optique géométrique, la lumière se propage par lignes lumineuses indépendantes appelées "rayons lumineux" et il n’est pas nécessaire de faire
appel à la description ondulatoire de la lumière pour en comprendre
Ils feront
l’objet du
chapitre 14.
la propagation. Par
contre, les phénomènes de diffraction et d’interférence, liés à la nature ondulatoire de la
lumière, ne peuvent pas s’expliquer dans le cadre de cette approximation.
Dans un milieu homogène, les rayons sont des droites. Lorsqu’un rayon rencontre la
surface de séparation de deux milieux transparents (qu’on appelle dioptre) , il change de
direction : une partie reste dans le premier milieu (milieu d’incidence) : il y a réflexion ;
une autre partie est transmise dans le second milieu avec changement de direction : il y
a réfraction.
La figure 11.3 définit les angles que font les rayons incident, réfléchi et réfracté par
rapport à la normale au dioptre au point d’incidence.
Les lois relatives au parcours d’un rayon peuvent s’exprimer de deux façons différentes équivalentes : les lois de Snell-Descartes et le principe de Fermat.
11.2.4 Lois de Snell-Descartes
Loi du plan d’incidence (1
re loi de Snell-Descartes)
Les rayons incident, réfléchi, réfracté et la normale au point d’incidence sont dans
un même plan, le plan d’incidence, défini par le rayon incident et la normale au
dioptre au point d’incidence (Fig. 11.3).
Loi de la réflexion (2
e loi de Snell-Descartes)
L’angle d’incidence et l’angle réfléchi sont égaux et opposés.
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