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Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
t
N
D
m
a x
Δε
ε
=
= ρ Δ
(2.10)
Si on fait tendre la masse m de l’énergie moyenne spécifique vers une quantité infinitésimale (opération équivalente sur a et Δx), en rappelant que la dose
absorbée est un concept ponctuel, on accède à l’expression théorique (2.11),
pour la dose absorbée.
0
0
coll
d
1
1
lim
lim
d
t
t
m
m
T
S
N
D
D
x
a
x
→
→
§
·
§
·
§ ·
§ ·
Δε
=
=
=
Φ=
Φ
¨
¸
¨
¸
¨ ¸
¨ ¸
¨
¸
¨
¸
¨ ¸
ρ Δ
ρ
ρ
© ¹
©
¹
©
¹
© ¹
(2.11)
Ainsi on accède théoriquement à la dose absorbée par le produit de la
fluence Φ(x), des électrons en un point x, du milieu par le pouvoir d’arrêt massique à l’énergie des électrons considérée. Cette approche est également valable
pour le débit de dose relié cette fois au débit de fluence. Dans le cas d’un
spectre d’énergie de particules chargées, les débits de dose dus à chaque composante énergétique s’additionnent (2.12).
coll,
t
i
i
i
S
D
§ ·
=
Φ
¨ ¸
ρ
© ¹
¦
&
&
(2.12)
Le tableau 2.2 donne des valeurs de pouvoir d’arrêt massique par collision
pour des énergies comprises entre 10 keV et 2 MeV, pour des éléments chimiques élémentaires et les composés suivants : l’eau, l’air et les tissus.
Tableau 2.2 – Pouvoir d’arrêt massique (S/ρ)coll en MeV·cm2·g
–1 pour les électrons
(adapté de [46]).