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Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
En reprenant le cas des deux sphères précédentes et pour un nombre de
particules N, nous obtenons les expressions de fluence de particules suivantes :
1
2
1
4
N
r
Φ = π
et 2
2
2
4
N
r
Φ = π
On peut spontanément remarquer la propriété suivante :
2
1
2
2
1
r
r
§ ·
Φ = ¨ ¸
Φ
© ¹
.
Et encore que :
2
2
1
2
1
r
r
§ ·
Φ =
Φ
¨ ¸
© ¹
Il est donc possible d’obtenir spontanément une fluence de particules à
n’importe quelle distance de la source si on connaît la valeur de la fluence à
une autre distance. Plus généralement pour deux distances d1 et d2 responsables des fluences respectives Φ1 et Φ2, la relation liant l’ensemble de ces
termes est donnée par (1.58).
2
1
2
2
1
d
d
§ ·
Φ = ¨ ¸
Φ
© ¹
(1.58)
À noter, enfin, que cette loi est nécessairement valable pour le rapport des
débits de fluence de particules :
2
1
2
2
1
d
d
§ ·
Φ = ¨ ¸
Φ
© ¹
&
&
Pour illustrer de façon concrète quelques-unes des grandeurs décrites, appliquons ces concepts à des cas simples. Par exemple, considérons une source
ponctuelle qui émet de façon isotrope, N & = 5·10
6 particules par seconde, calculons le débit de fluence angulaire, le débit de fluence à 1 mètre et 3 mètres.
Pour ce calcul, il faut diviser le nombre de particules émises par unité de
temps par l’angle solide total autour de la source, à savoir 4π ; nous obtenons :
6
5
5 10
4 10 Sr s
4
4
N
−1 −1
⋅
ω =
=
≅ ⋅
π
π
&
Notons qu’à partir du débit de fluence angulaire, nous pouvons obtenir directement le débit de fluence de particules à n’importe quelle distance de la
source : il suffit pour cela de diviser ω par la distance portée au carré. Ainsi
nous obtenons les débits de fluence à 1 mètre et 3 mètres, comme suit :
5
1m
2
2
2
4 10
40 cm s
4
1 00
N
d
d
−2 −1
ω
⋅
Φ =
=
=
=
π
&
et
5
3m
2
2
2
4 10
4,4 cm s
4
3 00
N
d
d
−2 −1
ω
⋅
Φ =
=
=
=
π
&
Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
En reprenant le cas des deux sphères précédentes et pour un nombre de
particules N, nous obtenons les expressions de fluence de particules suivantes :
1
2
1
4
N
r
Φ = π
et 2
2
2
4
N
r
Φ = π
On peut spontanément remarquer la propriété suivante :
2
1
2
2
1
r
r
§ ·
Φ = ¨ ¸
Φ
© ¹
.
Et encore que :
2
2
1
2
1
r
r
§ ·
Φ =
Φ
¨ ¸
© ¹
Il est donc possible d’obtenir spontanément une fluence de particules à
n’importe quelle distance de la source si on connaît la valeur de la fluence à
une autre distance. Plus généralement pour deux distances d1 et d2 responsables des fluences respectives Φ1 et Φ2, la relation liant l’ensemble de ces
termes est donnée par (1.58).
2
1
2
2
1
d
d
§ ·
Φ = ¨ ¸
Φ
© ¹
(1.58)
À noter, enfin, que cette loi est nécessairement valable pour le rapport des
débits de fluence de particules :
2
1
2
2
1
d
d
§ ·
Φ = ¨ ¸
Φ
© ¹
&
&
Pour illustrer de façon concrète quelques-unes des grandeurs décrites, appliquons ces concepts à des cas simples. Par exemple, considérons une source
ponctuelle qui émet de façon isotrope, N & = 5·10
6 particules par seconde, calculons le débit de fluence angulaire, le débit de fluence à 1 mètre et 3 mètres.
Pour ce calcul, il faut diviser le nombre de particules émises par unité de
temps par l’angle solide total autour de la source, à savoir 4π ; nous obtenons :
6
5
5 10
4 10 Sr s
4
4
N
−1 −1
⋅
ω =
=
≅ ⋅
π
π
&
Notons qu’à partir du débit de fluence angulaire, nous pouvons obtenir directement le débit de fluence de particules à n’importe quelle distance de la
source : il suffit pour cela de diviser ω par la distance portée au carré. Ainsi
nous obtenons les débits de fluence à 1 mètre et 3 mètres, comme suit :
5
1m
2
2
2
4 10
40 cm s
4
1 00
N
d
d
−2 −1
ω
⋅
Φ =
=
=
=
π
&
et
5
3m
2
2
2
4 10
4,4 cm s
4
3 00
N
d
d
−2 −1
ω
⋅
Φ =
=
=
=
π
&