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Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
•Région A (y < 15 keV·μm
–1
) : la dose est due aux photons (cf. figure 1,
CI 1.1).
•Région B (1 keV·μm
–1 < y < 100 keV·μm
–1
) : cette région correspond à la
contribution protonique issue des interactions neutron-matière.
•Région C (y > 100 keV·μm
–1
) : un pic significatif apparaît dans cette région pour des énergies neutrons supérieures à 1 MeV. Il correspond à la contribution des noyaux lourds de recul (carbone, azote, oxygène), ainsi qu’aux réactions (n,α) dont l’importance croît avec l’énergie des neutrons (exception faite
du bore et du lithium).
Le recouvrement des spectres, pour les neutrons et les photons, entre 1 et
15 keV·μm
–1
, incite à définir un seuil de 3,5 keV·μm
–1
. Celui-ci n’a de valeur
que dans le cas des champs mixtes réels. Le contrôle des énergies linéaires
élevées, au-delà de 20 keV·μm
–1
, indique la présence de neutrons. Ainsi, le
CPET permet de disposer, en temps réel et avec une seule mesure, d’une information exploitable pour les neutrons et les photons ; c’est l’un de ses principaux avantages.
La figure 1.5 donne une représentation différenciée des spectres microdosimétriques d’un compteur de type CPET.
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Figure 1.5 – Spectres microdosimétriques dans un détecteur de type CPET pour différentes énergies de neutrons : 1, 5 et 15 MeV, reproduit avec l’autorisation d’Elsevier
d’après [9].
Pour les protons de 1 MeV, quasiment seuls les protons de recul constitués
par les noyaux d’hydrogène mis en mouvement par collision élastique déposent
leur énergie dans le volume sensible. L’énergie linéale maximale du spectre se
situe aux alentours de 130 keV·μm
–1 ; il s’agit du pic 1, qui limite la zone 1 et
correspond au maximum d’énergie déposé par ce processus lorsque le parcours
du proton de recul est sensiblement égal au diamètre du volume sensible du
détecteur (ici 2 μm). Nous noterons que ce pic est commun aux spectres de
chacune des trois énergies incidentes. Ce type d’interaction ayant lieu aux trois
énergies, mais avec des probabilités d’occurrence différentes (section efficace
Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
•Région A (y < 15 keV·μm
–1
) : la dose est due aux photons (cf. figure 1,
CI 1.1).
•Région B (1 keV·μm
–1 < y < 100 keV·μm
–1
) : cette région correspond à la
contribution protonique issue des interactions neutron-matière.
•Région C (y > 100 keV·μm
–1
) : un pic significatif apparaît dans cette région pour des énergies neutrons supérieures à 1 MeV. Il correspond à la contribution des noyaux lourds de recul (carbone, azote, oxygène), ainsi qu’aux réactions (n,α) dont l’importance croît avec l’énergie des neutrons (exception faite
du bore et du lithium).
Le recouvrement des spectres, pour les neutrons et les photons, entre 1 et
15 keV·μm
–1
, incite à définir un seuil de 3,5 keV·μm
–1
. Celui-ci n’a de valeur
que dans le cas des champs mixtes réels. Le contrôle des énergies linéaires
élevées, au-delà de 20 keV·μm
–1
, indique la présence de neutrons. Ainsi, le
CPET permet de disposer, en temps réel et avec une seule mesure, d’une information exploitable pour les neutrons et les photons ; c’est l’un de ses principaux avantages.
La figure 1.5 donne une représentation différenciée des spectres microdosimétriques d’un compteur de type CPET.
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Figure 1.5 – Spectres microdosimétriques dans un détecteur de type CPET pour différentes énergies de neutrons : 1, 5 et 15 MeV, reproduit avec l’autorisation d’Elsevier
d’après [9].
Pour les protons de 1 MeV, quasiment seuls les protons de recul constitués
par les noyaux d’hydrogène mis en mouvement par collision élastique déposent
leur énergie dans le volume sensible. L’énergie linéale maximale du spectre se
situe aux alentours de 130 keV·μm
–1 ; il s’agit du pic 1, qui limite la zone 1 et
correspond au maximum d’énergie déposé par ce processus lorsque le parcours
du proton de recul est sensiblement égal au diamètre du volume sensible du
détecteur (ici 2 μm). Nous noterons que ce pic est commun aux spectres de
chacune des trois énergies incidentes. Ce type d’interaction ayant lieu aux trois
énergies, mais avec des probabilités d’occurrence différentes (section efficace