Grandeurs et unités fondamentales de la dosimétrie externe
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où D représente la dose totale déposée pour un tout petit volume. La densité
de probabilité cumulée associée F(z,D) est la probabilité que l’énergie spécifique soit inférieure ou égale à z.
( ) (
)
,
0
,
F z D
P
z z D
′
=
≤ ≤
(1.6)
( )
( )
d
,
,
d
F z D
f z D
z
=
(1.7)
La dose totale déposée, correspondant de fait à une énergie moyenne spécifique, est ensuite obtenue par moyenne sur la distribution comme (1.8).
( )
, d
D z
z f z D z
= =
⋅
³
(1.8)
En effectuant cette moyenne, on passe de fait d’une grandeur stochastique
soumise à des fluctuations statistiques à une grandeur macroscopique moyenne
conforme à l’expression (1.1).
D
m
ε
=
(1.9)
Enfin, si nous faisons tendre la masse de cet objet vers une quantité négligeable, nous obtenons la « dose absorbée », correspondant cette fois à une
caractérisation ponctuelle de la dose.
0
d
lim
d
m
D
D
m
→
ε
=
=
(1.10)
Cette grandeur constitue une variable dosimétrique fondamentale. Bien que
de nature ponctuelle, nous montrerons dans la suite de cet ouvrage que cette
dernière est mesurable et calculable. Il est d’emblée évident que dans un milieu
macroscopique irradié de façon inhomogène la valeur de la dose absorbée varie
d’un point à l’autre du volume. Cette dernière s’affranchit donc, en partie, de
la « topologie » du dépôt de la dose. À partir de cette grandeur, on définit un
« débit de dose absorbée » (1.11) homogène à des Gy·s
–1
.
d
d
D
D
t
=
&
(1.11)
Cette variable est également, de fait, de nature ponctuelle. Revenons maintenant à la « typologie » du dépôt d’énergie évoquée précédemment. Le TLE,
s’il se calcule avec plus ou moins d’hypothèses simplificatrices (e.g. pouvoir
d’arrêt linéique pour les particules chargées) présente l’inconvénient de ne pas
être accessible à la mesure. Pour pallier cette limitation, à l’instar de l’énergie
spécifique pour la dose déposée totale, il existe une variable stochastique analogue au TLE. Cette dernière se calcule avec le ratio de l’énergie communiquée
au site sensible par un événement unique, par la longueur moyenne de la corde
dans le site sensible en question selon (1.12).
y
l
ε
=
(1.12)
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où D représente la dose totale déposée pour un tout petit volume. La densité
de probabilité cumulée associée F(z,D) est la probabilité que l’énergie spécifique soit inférieure ou égale à z.
( ) (
)
,
0
,
F z D
P
z z D
′
=
≤ ≤
(1.6)
( )
( )
d
,
,
d
F z D
f z D
z
=
(1.7)
La dose totale déposée, correspondant de fait à une énergie moyenne spécifique, est ensuite obtenue par moyenne sur la distribution comme (1.8).
( )
, d
D z
z f z D z
= =
⋅
³
(1.8)
En effectuant cette moyenne, on passe de fait d’une grandeur stochastique
soumise à des fluctuations statistiques à une grandeur macroscopique moyenne
conforme à l’expression (1.1).
D
m
ε
=
(1.9)
Enfin, si nous faisons tendre la masse de cet objet vers une quantité négligeable, nous obtenons la « dose absorbée », correspondant cette fois à une
caractérisation ponctuelle de la dose.
0
d
lim
d
m
D
D
m
→
ε
=
=
(1.10)
Cette grandeur constitue une variable dosimétrique fondamentale. Bien que
de nature ponctuelle, nous montrerons dans la suite de cet ouvrage que cette
dernière est mesurable et calculable. Il est d’emblée évident que dans un milieu
macroscopique irradié de façon inhomogène la valeur de la dose absorbée varie
d’un point à l’autre du volume. Cette dernière s’affranchit donc, en partie, de
la « topologie » du dépôt de la dose. À partir de cette grandeur, on définit un
« débit de dose absorbée » (1.11) homogène à des Gy·s
–1
.
d
d
D
D
t
=
&
(1.11)
Cette variable est également, de fait, de nature ponctuelle. Revenons maintenant à la « typologie » du dépôt d’énergie évoquée précédemment. Le TLE,
s’il se calcule avec plus ou moins d’hypothèses simplificatrices (e.g. pouvoir
d’arrêt linéique pour les particules chargées) présente l’inconvénient de ne pas
être accessible à la mesure. Pour pallier cette limitation, à l’instar de l’énergie
spécifique pour la dose déposée totale, il existe une variable stochastique analogue au TLE. Cette dernière se calcule avec le ratio de l’énergie communiquée
au site sensible par un événement unique, par la longueur moyenne de la corde
dans le site sensible en question selon (1.12).
y
l
ε
=
(1.12)