194
Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
( )
(
)
23
1 2
A
11
ln 2
ln(2) 432,6 365 24 3600
6,02 10
241
1,269 10 Bq/g
m
T
A
A
ª
º
ª
º
η
×
× ×
×
⋅
¬
¼
¬
¼
=
=
=
⋅
En conséquence, une masse de 0,88 g présente une activité en
241
Am de
111 GBq. L’équivalent de dose ambiant s’obtient de la même façon que pour la
source de
252
Cf.
( ) ( )
( )
( )
n
A
*
n
2
2
AmBe
AmBe
5
9
12
1
2
10
10
10
4
4
6,6 10
111 10
3600 391 10
330 μSv h
4
50
N
Y A
H
h
h
d
d
∗
∗
Φ
Φ
−
−
−
§
·
§
·
=
=
¨
¸
¨
¸
¨
¸
¨
¸
π
π
©
¹
©
¹
⋅
×
⋅
=
×
⋅
×
=
⋅
π ×
&
&
Il ne faut pas oublier de tenir compte de la composante liée à l’émission
photonique du
241
Am. Cette dernière, nous l’avons déjà mentionné, est responsable de l’émission d’un photon de 60 keV à 36 % et d’un photon de
15 keV à 43 %. Les coefficients de conversion « fluence-équivalent de dose
ambiant » sont fournis dans l’annexe 3 et sont respectivement de
0,51 pSv·cm
2 et 0,83 pSv·cm
2
. Si dans les calculs précédents relatifs aux photons, nous avons omis le facteur de transmission lié au milieu interposé entre
la source et le point de calcul, en toute rigueur ce paramètre doit être pris en
compte. En l’espèce le milieu est ici de l’air. Ainsi, l’équivalent de dose ambiant lié à l’émission de ces deux photons, en considérant un facteur
d’accumulation B(μx, E γ ) dans l’air négligeable, est donné par :
( )
( )
( )
(
)
*
air
2
10
10
μ ,
4
E
A E
H
h
T
xE
d
γ
γ
∗
γ
Φ
γ
§
·
Γ
¨
¸
=
¨
¸
π
©
¹
¦
&
Les résultats des facteurs de transmission obtenus à partir des coefficients
d’atténuation massique donnés au chapitre 2, pour ce cas, sont les suivants :
(
)
(
)
(
)
(
)
3
air
3
air
μ ,15 keV
exp 1,615 1,3 10
50
0,9 1
μ ,60 keV
exp 0,187 1,3 10
50
0,98 1
T
x
T
x
−
−
=
−
×
⋅
×
=
≅
=
−
×
⋅
×
=
≅
Finalement, avec
*
2
15 keV
(10)
0,83 pSv cm
h
−
Φ
ª
º
=
⋅
¬
¼
et
−
Φ
ª
º
=
⋅
¬
¼
*
2
60 keV
(10)
0,51 pSv cm .
h
On obtient alors le débit d’équivalent de dose ambiant suivant :
11
*
12
12
2
*
3
3
1,11 10
(10) 3600
(0,43 0,83 10
0,9) (0,36 0,51 10
0,98)
4 50
(10) 2,28 10
4,08 10 Sv/h 6,4 mSv/h
H
H
−
−
γ
−
−
γ
§
·
⋅
ª
º
≅
×
×
×
⋅
×
+
×
⋅
×
¨
¸ ¬
¼
¨
¸
π ×
©
¹
≅
⋅
+
⋅
=
&
&
Plusieurs enseignements peuvent être tirés de ce développement : tout
d’abord, comme mentionné sur le commentaire de la figure 3.29, la contribution du photon de 15 keV est deux fois plus importante que celle de 60 keV à
l’équivalent de dose photonique du
241
Am, dans l’air (donc dans le vide). Dans
ce même milieu, il apparaît que cette composante photonique est 22 fois supé-
Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
( )
(
)
23
1 2
A
11
ln 2
ln(2) 432,6 365 24 3600
6,02 10
241
1,269 10 Bq/g
m
T
A
A
ª
º
ª
º
η
×
× ×
×
⋅
¬
¼
¬
¼
=
=
=
⋅
En conséquence, une masse de 0,88 g présente une activité en
241
Am de
111 GBq. L’équivalent de dose ambiant s’obtient de la même façon que pour la
source de
252
Cf.
( ) ( )
( )
( )
n
A
*
n
2
2
AmBe
AmBe
5
9
12
1
2
10
10
10
4
4
6,6 10
111 10
3600 391 10
330 μSv h
4
50
N
Y A
H
h
h
d
d
∗
∗
Φ
Φ
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−
−
§
·
§
·
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¸
¨
¸
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π
π
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¹
©
¹
⋅
×
⋅
=
×
⋅
×
=
⋅
π ×
&
&
Il ne faut pas oublier de tenir compte de la composante liée à l’émission
photonique du
241
Am. Cette dernière, nous l’avons déjà mentionné, est responsable de l’émission d’un photon de 60 keV à 36 % et d’un photon de
15 keV à 43 %. Les coefficients de conversion « fluence-équivalent de dose
ambiant » sont fournis dans l’annexe 3 et sont respectivement de
0,51 pSv·cm
2 et 0,83 pSv·cm
2
. Si dans les calculs précédents relatifs aux photons, nous avons omis le facteur de transmission lié au milieu interposé entre
la source et le point de calcul, en toute rigueur ce paramètre doit être pris en
compte. En l’espèce le milieu est ici de l’air. Ainsi, l’équivalent de dose ambiant lié à l’émission de ces deux photons, en considérant un facteur
d’accumulation B(μx, E γ ) dans l’air négligeable, est donné par :
( )
( )
( )
(
)
*
air
2
10
10
μ ,
4
E
A E
H
h
T
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d
γ
γ
∗
γ
Φ
γ
§
·
Γ
¨
¸
=
¨
¸
π
©
¹
¦
&
Les résultats des facteurs de transmission obtenus à partir des coefficients
d’atténuation massique donnés au chapitre 2, pour ce cas, sont les suivants :
(
)
(
)
(
)
(
)
3
air
3
air
μ ,15 keV
exp 1,615 1,3 10
50
0,9 1
μ ,60 keV
exp 0,187 1,3 10
50
0,98 1
T
x
T
x
−
−
=
−
×
⋅
×
=
≅
=
−
×
⋅
×
=
≅
Finalement, avec
*
2
15 keV
(10)
0,83 pSv cm
h
−
Φ
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º
=
⋅
¬
¼
et
−
Φ
ª
º
=
⋅
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¼
*
2
60 keV
(10)
0,51 pSv cm .
h
On obtient alors le débit d’équivalent de dose ambiant suivant :
11
*
12
12
2
*
3
3
1,11 10
(10) 3600
(0,43 0,83 10
0,9) (0,36 0,51 10
0,98)
4 50
(10) 2,28 10
4,08 10 Sv/h 6,4 mSv/h
H
H
−
−
γ
−
−
γ
§
·
⋅
ª
º
≅
×
×
×
⋅
×
+
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¸
π ×
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¹
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⋅
+
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=
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Plusieurs enseignements peuvent être tirés de ce développement : tout
d’abord, comme mentionné sur le commentaire de la figure 3.29, la contribution du photon de 15 keV est deux fois plus importante que celle de 60 keV à
l’équivalent de dose photonique du
241
Am, dans l’air (donc dans le vide). Dans
ce même milieu, il apparaît que cette composante photonique est 22 fois supé-