Grandeurs de protections, grandeurs opérationnelles et étalonnage
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La fluence neutronique constitue cette grandeur de passage pour les neutrons ; le coefficient de conversion s’exprime sous la forme : DT/Φ en pGy·cm
2
,
à l’énergie E donnée. La figure 3.7 donne les courbes de ce coefficient de conversion en fonction de l’énergie des neutrons.
Figure 3.7 – Coefficient de conversion « fluence-dose moyenne à l’organe » en fonction
de l’énergie des neutrons, en géométrie d’irradiation antéropostérieure, calculé au moyen
du code Monte-Carlo sur le fantôme anthropomorphique (MIRD), d’après [12], avec la
permission de Michiya Sasaki on behalf of ICRP.
Rappelons qu’en plus d’être mesurable, pour des cas simples relatifs à des
rayonnements monoénergétiques, le kerma dans l’air pour les photons et la
fluence neutronique sont accessibles par calcul (cf. chapitres 1 et 2).
Pour procéder à la détermination de ces coefficients de conversion « grandeur caractéristique-dose moyenne à l’organe » il est donc nécessaire de connaître les caractéristiques des rayonnements incidents ; le champ de rayonnement est idéalisé, donc considéré comme homogène au niveau de l’organe considéré. Notons que cette hypothèse est réaliste pour des rayonnements fortement pénétrants, mais moins fiable dès lors que ces derniers sont faiblement
pénétrants (énergie du rayonnement moins importante). On détermine ensuite,
par calcul, pour chacune des énergies, la fluence et le kerma dans l’air au niveau d’un « point milieu » situé au centre barycentrique du fantôme, représentatif du champ de rayonnement traversant l’ensemble de l’organisme. En lieu
et place de ce « point milieu », on dispose alors le fantôme mathématique. Le
calcul de la dose absorbée moyenne aux différents organes est réalisé au moyen
d’un calcul Monte-Carlo. Le coefficient de conversion est finalement le quotient
de cette valeur calculée sur la grandeur caractéristique du faisceau « au point
milieu » en l’absence de fantôme, comme montré dans le schéma de la figure
3.8.
Ainsi, désormais, connaissant la grandeur physique caractéristique du
champ de rayonnement, on détermine spontanément la valeur de la dose
moyenne D T à l’organe T considéré, en utilisant le facteur de conversion adéquat.
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La fluence neutronique constitue cette grandeur de passage pour les neutrons ; le coefficient de conversion s’exprime sous la forme : DT/Φ en pGy·cm
2
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à l’énergie E donnée. La figure 3.7 donne les courbes de ce coefficient de conversion en fonction de l’énergie des neutrons.
Figure 3.7 – Coefficient de conversion « fluence-dose moyenne à l’organe » en fonction
de l’énergie des neutrons, en géométrie d’irradiation antéropostérieure, calculé au moyen
du code Monte-Carlo sur le fantôme anthropomorphique (MIRD), d’après [12], avec la
permission de Michiya Sasaki on behalf of ICRP.
Rappelons qu’en plus d’être mesurable, pour des cas simples relatifs à des
rayonnements monoénergétiques, le kerma dans l’air pour les photons et la
fluence neutronique sont accessibles par calcul (cf. chapitres 1 et 2).
Pour procéder à la détermination de ces coefficients de conversion « grandeur caractéristique-dose moyenne à l’organe » il est donc nécessaire de connaître les caractéristiques des rayonnements incidents ; le champ de rayonnement est idéalisé, donc considéré comme homogène au niveau de l’organe considéré. Notons que cette hypothèse est réaliste pour des rayonnements fortement pénétrants, mais moins fiable dès lors que ces derniers sont faiblement
pénétrants (énergie du rayonnement moins importante). On détermine ensuite,
par calcul, pour chacune des énergies, la fluence et le kerma dans l’air au niveau d’un « point milieu » situé au centre barycentrique du fantôme, représentatif du champ de rayonnement traversant l’ensemble de l’organisme. En lieu
et place de ce « point milieu », on dispose alors le fantôme mathématique. Le
calcul de la dose absorbée moyenne aux différents organes est réalisé au moyen
d’un calcul Monte-Carlo. Le coefficient de conversion est finalement le quotient
de cette valeur calculée sur la grandeur caractéristique du faisceau « au point
milieu » en l’absence de fantôme, comme montré dans le schéma de la figure
3.8.
Ainsi, désormais, connaissant la grandeur physique caractéristique du
champ de rayonnement, on détermine spontanément la valeur de la dose
moyenne D T à l’organe T considéré, en utilisant le facteur de conversion adéquat.