Interaction des rayonnements ionisants dans les tissus
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Nous verrons ultérieurement que ce type de dosimètre constitue un appareil
de transfert pour la mesure du kerma dans l’air lié à la procédure d’étalonnage
dans le cas d’appareil de radioprotection dédié à la mesure de l’exposition aux
photons. Ajoutons qu’il est également possible, en pratique, d’obtenir un dosimètre absolu pour la mesure de la dose absorbée dans les tissus sous la profondeur de la paroi ; il faut dans ce cas que le gaz de la cavité soit cette fois
« équivalent-tissu ». Le dosimètre est alors qualifié de chambre équivalenttissu. Il est également préconisé pour la mesure des champs primaires de
spectre β pour des parois d’une épaisseur de 70 mg·cm
–2 (70 μm) appelée également chambre à extrapolation.
Notons qu’il existe également des dispositifs plus volumineux dont les parois sont directement constituées d’air, appelées chambre à paroi air. Ils permettent la mesure du kerma dans l’air et sous une profondeur d’air suffisante
permettant le respect de la condition d’équilibre électronique, la mesure de la
dose absorbée dans l’air. La figure 2.35 donne une vue artistique en coupe de
la moitié de la chambre d’ionisation à paroi d’air toroïdale. La source est placée au centre du cercle.
Figure 2.35 – Chambre d’ionisation à paroi d’air toroïdale, d’après [3], avec
l’autorisation de EDP Sciences.
Ce type de chambre, pour des raisons évidentes d’encombrement, ne peut
être utilisé pratiquement que dans les laboratoires primaires de dosimétrie et
pour une gamme d’énergie limitée en raison du parcours important des électrons secondaires dans l’air.
Principe de la cavité large et intermédiaire
Si nous avons décrit le cas où la portée des électrons secondaires est suffisamment grande pour pouvoir postuler le principe de la cavité étroite permettant l’application de la relation de Bragg-Gray, étudions le cas inverse pour
lequel le parcours des électrons secondaires est petit devant les dimensions de
la cavité. Pour ce cas de figure, il existe une autre approche métrologique dite
de la cavité large. Elle permet non pas de prendre en compte l’ionisation des
électrons secondaires sensiblement absorbés par la paroi de la chambre et pour
lesquels l’énergie déposée dans la paroi est négligeable, mais celle des photons
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Nous verrons ultérieurement que ce type de dosimètre constitue un appareil
de transfert pour la mesure du kerma dans l’air lié à la procédure d’étalonnage
dans le cas d’appareil de radioprotection dédié à la mesure de l’exposition aux
photons. Ajoutons qu’il est également possible, en pratique, d’obtenir un dosimètre absolu pour la mesure de la dose absorbée dans les tissus sous la profondeur de la paroi ; il faut dans ce cas que le gaz de la cavité soit cette fois
« équivalent-tissu ». Le dosimètre est alors qualifié de chambre équivalenttissu. Il est également préconisé pour la mesure des champs primaires de
spectre β pour des parois d’une épaisseur de 70 mg·cm
–2 (70 μm) appelée également chambre à extrapolation.
Notons qu’il existe également des dispositifs plus volumineux dont les parois sont directement constituées d’air, appelées chambre à paroi air. Ils permettent la mesure du kerma dans l’air et sous une profondeur d’air suffisante
permettant le respect de la condition d’équilibre électronique, la mesure de la
dose absorbée dans l’air. La figure 2.35 donne une vue artistique en coupe de
la moitié de la chambre d’ionisation à paroi d’air toroïdale. La source est placée au centre du cercle.
Figure 2.35 – Chambre d’ionisation à paroi d’air toroïdale, d’après [3], avec
l’autorisation de EDP Sciences.
Ce type de chambre, pour des raisons évidentes d’encombrement, ne peut
être utilisé pratiquement que dans les laboratoires primaires de dosimétrie et
pour une gamme d’énergie limitée en raison du parcours important des électrons secondaires dans l’air.
Principe de la cavité large et intermédiaire
Si nous avons décrit le cas où la portée des électrons secondaires est suffisamment grande pour pouvoir postuler le principe de la cavité étroite permettant l’application de la relation de Bragg-Gray, étudions le cas inverse pour
lequel le parcours des électrons secondaires est petit devant les dimensions de
la cavité. Pour ce cas de figure, il existe une autre approche métrologique dite
de la cavité large. Elle permet non pas de prendre en compte l’ionisation des
électrons secondaires sensiblement absorbés par la paroi de la chambre et pour
lesquels l’énergie déposée dans la paroi est négligeable, mais celle des photons