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A. CORNET et J.-P. DEVILLE
en une onde elliptique après réflexion sur le milieu aimanté. On verra une application de l’effet Kerr magnéto-optique a u chapitre 7.
4.3.1. Polarisation
Une onde électromagnétique (lumière visible, rayonnement infra-rouge, rayons X.. .)
est caractérisée par son amplitude, sa fréquence (en relation avec son énergie, voir
Chap. 4, Sect. 1.1). sa direction de propagation et l’orientation du vecteur u champ
électrique B E (electricfield) appelé aussi vecteur de Poynting. Le comportement temporel de l’orientation de ce vecteur, observée d u n point donné situé sur l’axe de propagation, détermine l’état de polarisation qui peut être représenté par la courbe
décrite par l’extrémité du vecteur E.
Le plus souvent, la lumière est polarisée elliptiquement et l’ellipse décrite par
le vecteur << champ électrique D sera déterminée :
par son plan dans l’espace (plan de polarisation), le plus souvent normal à la
direction de propagation de la lumière qui se trouve dans le plan d’incidence,
par son orientation dans ce plan, donnée par l’angle 8 que fait le grand axe de
l’ellipse avec une direction donnée du plan qu’on peut choisir perpendiculaire
a u plan dincidence‘,
par son amplitude caractérisée par la longueur du grand axe, a ,
par son ellipticité qui est le rapport entre les longueurs des axes de l’ellipse
e = b / a , si b est la longueur du petit axe.
L’amplitude de la vibration elliptique sera la racine carrée de l’intensité lumiA = (a2 + b ~ ) l ’ ~
(5.23)
L a polarisation sera dite linéaire si l’ellipticité est nulle et circulaire si elle est
égale à f 1. On obtient de la lumière polarisée linéairement en mettant un polariseur sur le trajet du faisceau incident.
neuse :
4.3.2. Ellipsométrie en réflexion
Les quantités données par un ellipsomètre sont les angles ellipsométriques y et
A qui sont reliés au rapport des coefficients de réflexion de Fresnel Rp et R, pour
la lumière polarisée Parallèlement (pi ou perpendiculairement ( s ) a u plan d’incidence. Cette valeur est un nombre complexe r tel que :
r = R / R s = tgY exp(iA)
(5.24)
P
*
parallèle a u plan de polarisation étant p .
Par convention, cette direction est dénommée s (de l’allemand c< senkrecht D), la direction
A. CORNET et J.-P. DEVILLE
en une onde elliptique après réflexion sur le milieu aimanté. On verra une application de l’effet Kerr magnéto-optique a u chapitre 7.
4.3.1. Polarisation
Une onde électromagnétique (lumière visible, rayonnement infra-rouge, rayons X.. .)
est caractérisée par son amplitude, sa fréquence (en relation avec son énergie, voir
Chap. 4, Sect. 1.1). sa direction de propagation et l’orientation du vecteur u champ
électrique B E (electricfield) appelé aussi vecteur de Poynting. Le comportement temporel de l’orientation de ce vecteur, observée d u n point donné situé sur l’axe de propagation, détermine l’état de polarisation qui peut être représenté par la courbe
décrite par l’extrémité du vecteur E.
Le plus souvent, la lumière est polarisée elliptiquement et l’ellipse décrite par
le vecteur << champ électrique D sera déterminée :
par son plan dans l’espace (plan de polarisation), le plus souvent normal à la
direction de propagation de la lumière qui se trouve dans le plan d’incidence,
par son orientation dans ce plan, donnée par l’angle 8 que fait le grand axe de
l’ellipse avec une direction donnée du plan qu’on peut choisir perpendiculaire
a u plan dincidence‘,
par son amplitude caractérisée par la longueur du grand axe, a ,
par son ellipticité qui est le rapport entre les longueurs des axes de l’ellipse
e = b / a , si b est la longueur du petit axe.
L’amplitude de la vibration elliptique sera la racine carrée de l’intensité lumiA = (a2 + b ~ ) l ’ ~
(5.23)
L a polarisation sera dite linéaire si l’ellipticité est nulle et circulaire si elle est
égale à f 1. On obtient de la lumière polarisée linéairement en mettant un polariseur sur le trajet du faisceau incident.
neuse :
4.3.2. Ellipsométrie en réflexion
Les quantités données par un ellipsomètre sont les angles ellipsométriques y et
A qui sont reliés au rapport des coefficients de réflexion de Fresnel Rp et R, pour
la lumière polarisée Parallèlement (pi ou perpendiculairement ( s ) a u plan d’incidence. Cette valeur est un nombre complexe r tel que :
r = R / R s = tgY exp(iA)
(5.24)
P
*
parallèle a u plan de polarisation étant p .
Par convention, cette direction est dénommée s (de l’allemand c< senkrecht D), la direction