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A. CORNET et J.-P. DEVILLE
Domaine d'utüisation
Énergie
Pour les électrons, en tenant compte de la masse relativiste pour les grandes
1,226
?L=
(4.2)
zjE(1+0,979xlO-'E)
vitesses (énergies), on aura :
Longueur d'onde
Cette formule se simplifie pour les électrons d'énergie inférieure à 100 keV et
Électrons rapides
(RHEED - MEB)
Microscopie électronique
devient :
L = J T avec ?L en nm et E en eV
Tableau 4. 1. Quelques longueurs d'ondes pour des énergies d'électrons usuelles.
5 keV
0,Ol 7 nm
20 keV
6 6 pm
40 keV
6,O pm
1 O0 keV
3,7 pm
200 keV
2 3 pm
300 keV
2,O pm
400 keV
1,6 pm
Électrons tents
100 eV
0,123 nm
1 600eV 1 0,050nm
(4.3)
On voit que pour des énergies allant d'une centaine d'eV à quelques keV les longueurs d'onde seront comprises entre O, 1 et 0 , O l nm (Fig. 4.1).
3
2
Pour les neutrons thermiques d'énergie cinétique E = - k T ,
avec
k = constante de Boltzmann ( k = 1,380 x
J.K-'), on aura :
2,514
A = - JT
(4.4)
Pour des températures situées entre 273 et 373 K, les longueurs d'onde seront
comprises entre O, 155 et O, 135 nm.
La figure 4.1 présente l'ensemble du spectre des ondes électromagnétiques.
1.2. interaction rayons X-matière
La figure 4.2 résume les divers processus qui entrent en compétition au cours de
l'interaction entre photons X et matière. Dans le domaine d'énergie qui nous intéresse (10 eV-30 keV) on pourra négliger la production de paires électron-positon
et les phénomènes dominants seront l'absorption photoélectrique, la diffusion