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Radioprotection et ingénierie nucléaire
Pour une même valeur de la dose absorbée, les dommages créés par les rayonnements
ionisants dans les tissus organiques dépendent de la nature du rayonnement et des conditions d’irradiation. La dose absorbée ne suffit donc pas pour caractériser ces dommages et
l’ICRU a été amenée à définir une grandeur appelée « équivalent de dose » permettant
d’exprimer sur une échelle commune à tous les rayonnements les effets provoqués sur les
personnes exposées.
L’équivalent de dose est défini par la relation :
H = D × Q
où D est la dose absorbée en un point et Q est le facteur de qualité du rayonnement. Ce
facteur sans dimension représente une fonction de transfert d’énergie linéique infini. Le
facteur de qualité, noté aussi Q L est décrit par trois équations (CIPR 60) selon la gamme
de transferts linéiques d’énergie L exprimés en keV>μm
–1 :
Q L = 1
pour L < 10 keV>μm
–1
Q L = 0,32 L – 2,2
pour 10 ≤ L ≤ 100 keV>μm
–1
Q L = 300/√L
pour L >100 keV>μm
–1
H est exprimé en sievert (Sv). L’ancienne unité est le rem : 1 rem = 10
–2 Sv.
Cette grandeur n’est que calculable.
Dose équivalente pour un organe ou un tissu
Les grandeurs de protection actuellement recommandées par la CIPR sont définies dans la
publication 60.
H T (Sv) est la dose équivalente dans un organe ou tissu T ; D T, R (Gy) est la dose absorbée
moyenne dans cet organe ou tissu T due à un rayonnement incident de type R et W R le
facteur de pondération du rayonnement. Cette grandeur n’est que calculable. Le
tableau 1.1 a donné les valeurs du facteur de pondération du rayonnement.
3.3. Notions de microdosimétrie
3.3.1. Distribution microscopique de l’énergie
communiquée
En microdosimétrie, la notion de dépôt d’énergie est essentielle. La grandeur de base
utilisée est l’énergie cédée au milieu ε dans un volume donné. ε peut être définie comme
la somme des dépôts d’énergie élémentaires, ε i , ayant eu lieu aux différents points i de
transfert inclus dans l’élément de volume considéré, chaque dépôt élémentaire correspondant à une interaction de la particule incidente avec le milieu traversé (Figure 3.8) :
(en eV) avec μ le nombre de points de transfert.
H T
W R
R
Α
D T R
,
ϫ
ϭ
ε
ε i
i 1
ϭ
Α
ϭ
Radioprotection et ingénierie nucléaire
Pour une même valeur de la dose absorbée, les dommages créés par les rayonnements
ionisants dans les tissus organiques dépendent de la nature du rayonnement et des conditions d’irradiation. La dose absorbée ne suffit donc pas pour caractériser ces dommages et
l’ICRU a été amenée à définir une grandeur appelée « équivalent de dose » permettant
d’exprimer sur une échelle commune à tous les rayonnements les effets provoqués sur les
personnes exposées.
L’équivalent de dose est défini par la relation :
H = D × Q
où D est la dose absorbée en un point et Q est le facteur de qualité du rayonnement. Ce
facteur sans dimension représente une fonction de transfert d’énergie linéique infini. Le
facteur de qualité, noté aussi Q L est décrit par trois équations (CIPR 60) selon la gamme
de transferts linéiques d’énergie L exprimés en keV>μm
–1 :
Q L = 1
pour L < 10 keV>μm
–1
Q L = 0,32 L – 2,2
pour 10 ≤ L ≤ 100 keV>μm
–1
Q L = 300/√L
pour L >100 keV>μm
–1
H est exprimé en sievert (Sv). L’ancienne unité est le rem : 1 rem = 10
–2 Sv.
Cette grandeur n’est que calculable.
Dose équivalente pour un organe ou un tissu
Les grandeurs de protection actuellement recommandées par la CIPR sont définies dans la
publication 60.
H T (Sv) est la dose équivalente dans un organe ou tissu T ; D T, R (Gy) est la dose absorbée
moyenne dans cet organe ou tissu T due à un rayonnement incident de type R et W R le
facteur de pondération du rayonnement. Cette grandeur n’est que calculable. Le
tableau 1.1 a donné les valeurs du facteur de pondération du rayonnement.
3.3. Notions de microdosimétrie
3.3.1. Distribution microscopique de l’énergie
communiquée
En microdosimétrie, la notion de dépôt d’énergie est essentielle. La grandeur de base
utilisée est l’énergie cédée au milieu ε dans un volume donné. ε peut être définie comme
la somme des dépôts d’énergie élémentaires, ε i , ayant eu lieu aux différents points i de
transfert inclus dans l’élément de volume considéré, chaque dépôt élémentaire correspondant à une interaction de la particule incidente avec le milieu traversé (Figure 3.8) :
(en eV) avec μ le nombre de points de transfert.
H T
W R
R
Α
D T R
,
ϫ
ϭ
ε
ε i
i 1
ϭ
Α
ϭ