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Radioprotection et ingénierie nucléaire
À partir de cette relation, on recherche le coefficient de pouvoir d’arrêt massique moyen :
Pour un spectre d’électrons dont l’énergie maximale est supérieure à 100 keV, le pouvoir
d’arrêt massique moyen est égal au pouvoir d’arrêt massique de l’énergie moyenne du
spectre β.
Dans le cas d’un spectre β, la relation fluence dose est la suivante :
et
3.2.6.3. Dosimétrie des photons
Relation fluence - Kerma
Le faisceau de photons d’énergie Eγ de fluence Φ transmet son énergie à la matière avec,
comme on l’a vu précédemment, un coefficient μ K ou μ tr .
On a donc les relations donnant le Kerma :
et
Si nous avions un spectre de raies, la formule suivante serait plus appropriée :
Relation fluence - dose absorbée
Il n’y a pas de relation simple pour calculer la dose absorbée due aux photons tant que
l’équilibre électronique n’est pas réalisé dans le milieu. Lorsque l’équilibre électronique
des électrons mis en mouvement par l’interaction des photons dans la matière est réalisé,
l’énergie absorbée localement est égale à l’énergie transférée aux particules chargées,
déduction faite de celle dépensée sous forme de rayonnement de freinage. En effet, la part
de l’énergie cinétique des électrons secondaires perdue par rayonnement de freinage est
Figure 3.5. Évolution de la dose en profondeur pour un faisceau polyénergétique.
Profondeur
D
S
P
-- -
⎝ ⎠
⎛ ⎞
coll
1
F
-- -
dF
dE
-----S
P
-- -
⎝ ⎠
⎛ ⎞
coll
E
d
0
Em
#
ϭ
D F
S
P
-- -
⎝ ⎠
⎛ ⎞
coll
ϫ
ϭ
D % F %
S
P
-- -
⎝ ⎠
⎛ ⎞
coll
ϫ
ϭ
K ⌽ E ␥
␮ tr
␳
------ -
⎝ ⎠
⎛ ⎞
и
ϭ
K % ⌽ % E ␥
␮ tr
␳
------ -
⎝ ⎠
⎛ ⎞
и
ϭ
K %
⌽ ˙ i
E M
Α E ␥i
␮ tr
␳
------ -
⎝ ⎠
⎛ ⎞
и
ϭ