10 - Propagation des rayonnements : méthodes et codes de calcul
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les flux ou les courants des particules incidentes et réfléchies, différentes combinaisons
étant possibles.
Enfin, on peut raisonner en termes de particules ou de débit de dose associé à ces particules.
C’est l’ensemble de ces définitions d’albédo qui sont passées en revue, en considérant un
milieu homogène semi-infini et donc limité par une surface plane infinie.
10.7.2.1. Albédo doublement différentiel A Di
On considère un milieu homogène (de numéro atomique Z) limité par une surface plane
(R) sur laquelle arrive un γ d’énergie E sous une incidence
caractérisée par l’angle θ
compté par rapport à la normale à la surface ainsi que le montre la figure 10.36.
• L’albédo doublement différentiel du courant réfléchi sur flux incident
Il s’exprime comme le rapport du courant J(E’,
) énergétique et angulaire réémis au flux
incident φ(E, ).
Unité : nombre de particules>MeV –1 >strd –1 .
• Albédo doublement différentiel de courant
Il s’exprime comme le rapport du courant J(E’,
) énergétique et angulaire réémis au
courant incident J(E, ).
Unité : nombre de particules>MeV –1 >strd –1 .
• L’albédo doublement différentiel de flux
Il s’exprime comme le rapport du flux φ(E’,
) énergétique et angulaire réémis au flux
incident φ(E, ).
Unité : nombre de particules>MeV –1 >strd –1 .
On a donc les relations suivantes entre ces différents albédos :
⍀
⍀Ј
⍀
A D 1
d
2 ␣ 1
dEd⍀
-------------- - Z E ⍀ EЈ ⍀Ј
, , , ,
(
)
J EЈ ⍀Ј
,
(
)
␾ E ⍀
,
(
)
--------------------- -
J EЈ ⍀Ј
,
(
)
J E ⍀
,
(
)
--------------------- -
ϭ
␪
cos
ϭ
ϭ
⍀Ј
⍀
A D 2
d
2 ␣ 2
dEd⍀
-------------- - Z E ⍀ EЈ ⍀Ј
, , , ,
(
)
J EЈ ⍀Ј
,
(
)
J E ⍀
,
(
)
--------------------- -
ϭ
ϭ
⍀Ј
⍀
A D 3
d
2 ␣ 3
dEd⍀
-------------- - Z E ⍀ EЈ ⍀Ј
, , , ,
(
)
␾ EЈ ⍀Ј
,
(
)
␾ E ⍀
,
(
)
-----------------------J EЈ ⍀Ј
,
(
)
␪
cos
J E ⍀
,
(
)
␪Ј
cos
---------------------------------- -
ϭ
ϭ
ϭ
A D 1
A D 2
␪
cos
A D 3
␪Ј
cos
ϭ
ϭ